根据尼尔理论得出的ARM表达式推断出只要很小的场，样品就能获得很大的ARM值，这显然与实验结果不符。为此，Jaep(1971)提出了磁相互作用对ARM的影响。

p_ARM = tanh{M/kt * (BH -lp_ARM)}

其中l~M/r³, p_ARM = ARM/SIRM。

由上式可知，当ARM逐渐增大时, 由于引入的磁相互作用项-lp_ARM， 使得ARM不能无限增大，而是在场达到一定程度时达到饱和状态。磁相互作用力与两个颗粒之间的距离呈1/r³衰减。同时，磁相互作用里样品中的颗粒含量呈正比。因此，当样品中的磁性矿物含量增加时，磁性颗粒之间的磁相互作用力增加，从而使得样品ARM值减小。这比较合理地解释了实测数据。

磁相互作用对ARM影响很大。所以，如果不考虑磁相互作用，就很容易把ARM的变化简单地理解为SD颗粒的含量变化。之前我们学过FORC图是检测磁相互作用的好方法。

另外一种方法是比较ARM和M_s，M_s代表着磁性矿物总体含量的变化，如果ARM与M_s绝对正相关，这说明ARM确实受含量控制。如果ARM/M_S与M_S反相关，就说明随着磁性矿物含量的增加，ARM相对变小，暗示着磁相互作用的影响不可忽略。

Li et al. (2012)系统地研究了磁相互作用对磁小体链获得ARM能力的影响。随着磁小体链的破碎与不断聚集，磁小体之间的相互作用逐渐加强。这主要体现在其FORC图在纵轴的展布逐渐加宽，样品获得ARM的能力逐渐降低。

在环境磁学研究中，ARM/SIRM常被用做磁性颗粒的粒径参数，当ARM/SIRM增加时，一般暗示着磁性矿物颗粒的粒径减小。可是由下图可知，磁小体的粒径没有变，只是磁小体之间的相互作用力发生了变化，其ARM/SIRM的变化可以有一个数量级。

Yamazaki et al. (1997)研究了太平洋中部沿着纬向分布(图6.10a)样品的c_ARM/c_l (c_l为低频磁化率，以下简化为c)。结果发现，该比值与样品的磁性矿物含量参数（比如磁化率和饱和等温剩磁）以及代表磁相互作用的参数R值具有明显的反相关关系(图6.10b)。因此，c_ARM/c并不能够简单地被用来代表磁性矿物粒径的变化。Yamazaki et al. (1997)认为 c_ARM/c与log(c)之间的线性趋势(图6.10b)代表了磁相互作用对ARM的影响，c_ARM/c与该线性趋势之间的相对变化值Dc_ARM/c则可能消除这种影响。

通过对比Dc_ARM/c与c_ARM/c发现二者随纬度变化的趋势不完全一致。c_ARM/c在北纬20度左右出现峰值，个别点在北纬50度左右达到峰值。这些异常高点对应的样品磁性颗粒含量很低，因此c_ARM/c的异常高值应该与样品中弱磁相互作用有关。而Dc_ARM/c在南纬10度到北纬20度之间出现一个较为宽泛的稳定值，这代表着该区沉积物可能主要含有生物成因磁铁矿，而大气粉尘物质的输入较少。南纬10度左右的低值(粗颗粒)可能对应该区附近的火山喷山粉尘输入。综合Dc_ARM/c与c_ARM/c随纬度的变化模式，Yamazaki et al. (1997)认为前者的变化更为合理。

上图的趋势只是一个经验关系，其合理性还需要更多的合成样品实验来证实，尤其对SPD/MD颗粒，磁相互作用对其携带ARM影响的研究还很欠缺。 即使如此，Yamazaki et al.（1997）的研究方法值得借鉴。尤其当ARM/SIRM及c_ARM/c与含量参数（更为合理的应该是M_s）具有明显的反相关关系时，需要考虑磁相互作用是否影响了这些粒径参数。

胶黄铁矿在自然界中常常呈簇状聚集在一起，因此具有很强的磁相互作用，其FORC图在纵轴有很宽的展布。因此，当沉积序列中胶黄铁矿的信息比较显著时，不建议应用ARM/SIRM等粒径参数来指示粒径变化。