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通过合成实验发现,SD颗粒具有最高的ARM,但是其机制一直不清楚(Dunlop and Ozdemir,1997)。Egli和Lowrie(2002)重新推导了ARM的理论公式。
其基础理论是SD颗粒,其磁矩的变化由磁矩的偏转引起。对于磁铁矿,其粒径一般小于60 nm。在这种情况下,ARM随着d2成正比关系。在60-200 nm时,SD颗粒从稳定SD变为涡旋结构,其HK大幅下降,因此,在这种情况下,ARM以d-0.8的规律随着粒径增加而衰减。
对于多畴颗粒来说, 剩磁的获得主要靠磁畴壁的移动来控制。因此上述理论不适合多畴颗粒。实验结果表明, 多畴颗粒也能获得ARM。虽然多畴颗粒单位质量归一化后的ARM要比SD的低1-2个数量级,但是当多畴颗粒的含量比较高时, 它对样品ARM的贡献就不能忽略。
单畴颗粒与多畴颗粒的矫顽力明显不同。因此,对ARM进行交变退磁是分开二者携带ARM的有效途径(Liu et al., 2005)。此外,部分ARM (pARM,HAF> 20 mT)也可以有效地压抑多畴信息(Liu et al., 2005)(图6.5)。因此,pARM (HAF > 20 mT) /ARM可以反映单畴和多畴的相对贡献。该比值越小, 表明多畴的影响越大。
和TRM类似,ARM也具有叠加性 (Additivity) 和互反性(Reciprocity)
对于一组SD颗粒来说,其粒径与矫顽力具有独立的分布,因此,即使两个颗粒的形态一样,由于矫顽力不同,其相应的能垒会不同,进而其解阻温度不同。这样,对于解阻温度处于一个温度区间(T1, T2)的SD颗粒,其获得的pTRM(T1, T2)与在温度区间(T2, T3)之间获得的pTRM(T2, T3)完全独立,互不干扰。因此,单畴颗粒获得的部分热剩磁(pTRM) 具有叠加性, 也就是在不同的独立温度段获得的部分热剩磁(pTRM) 加起来等于总的TRM:
因为TRM与ARM有一定的类比性,Yu et al. (2002)研究了pARM的叠加性。与pTRM的区别在于,pARM考察的是矫顽力谱,而不是解阻温度谱。
有趣的是, 这种叠加性不但对单畴颗粒成立, 对于多畴的颗粒也成立. 此外, 磁相互作用对ARM的影响很大, 但是这并不影响ARM的叠加性质, 这表明, 磁相互作用对不同矫顽力的样品具有类似的影响.
互反性指在两个场H1和H2之间获得的pARM可以在这两个场之间被完全退磁. 和TRM类似, 这种性质只对小粒径的颗粒(比如, 单畴和小的假单畴) 成立, 而对于大的假单畴和多畴颗粒, 会存在着一个残余值(tail), 只有高于H2的场才能完全把这个残余剩磁退掉。
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