关于“数学”的对话（90）具体计算及相应条件的简化

（接（91））

 

对于各种点阵结构须按仿射系矢量及其矢算。使有关运算更较复杂。

还应计及相应电子云相应分布的作用。而电子云的相应密度分布可由点阵结构的元包内电磁势的平衡条件确定。

但是，例如：简单立方，可使坐标原点位于元胞的中心，且平行于XYZ轴建立各元胞轴，而使各节点位置和运算表达式均大大简化：最接近原点的6个节点的坐标，以元胞轴，a，为单位，分别为： 1/2,0,0; -1/2,0,0; 0,1/2,0; 0,-1/2,0; 0,0,1/2; 0,0,-1/2，次接近原点的12个节点的坐标分别为： 0,1/2, 1/2; 0,-1/2, -1/2; 0和1/2,-1/2; 0,-1/2,1/2;   1/2,0,1/2; -1/2,0,-1/2，1/2,0,-1/2; -1/2,0,1/2;  1/2,1/2,0; -1/2,-1/2,0，1/2,-1/2,0; -1/2,1/2,0;如果仅对最接近原点的6个节点的离子进行统计，和包括次接近原点的12个节点的离子，共18个离子进行统计，则它们各自的坐标x,y,z,分别如前。各离子对原点处的离子的距离分别为：a/2(最近)，a/  (次近)。

如果某种点阵结构中接近原点的各节点和相应电子云对最可几分布产生的作用显著地大于距原点较远的各节点相应电子云产生的作用，最可几分布就可出现近乎“得而塔（么正）-函数”的形式，就会出现最可几分布是自旋或旋度取向一致的情况。因而可选择有利于磁性和较高温度超导等特性的点阵结构物质。

 

显然，对于某种点阵结构的物质，其磁场强度方向和自旋方向的统计能够形成近乎“得而塔（么正）-函数”形式的条件是不同的，因而，磁性和超导不会同时出现。这也正符合迄今已知的情况。

 

类似地，还可由相应匹配成对的高次线多线矢组成的“相宇”对大量相应的物理量多线矢进行统计，例如； 22,1-线矢等，而可研讨相应有关特性的取向问题。

而且，对于各不同的多线矢就应分别按其各自相应的4、6、12等维数的“相宇”进行统计，分别得到其各自相应的“最可几分布函数”或“波函数”。否则，若把它们当作4维的多个粒子的组合来处理，就必然会出现违反实际的问题。

 

（未完待续）

 

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