相對論、量子力學及其場論的，本質、規律，及其必然且必需的發展(78)

實際觀測表明：(9.2)表達的每轉“進動角”並不正確，須變換為本按比例可變基矢系。

(接(77))

這是因為該式的導出並未考慮到非慣性牽引運動系時空的彎曲特性，而採用了不變基矢系[基矢系(0)]表達(1)點的動軌跡。

為此，將(9.1)由按[基矢系(0)]變換為按可變基矢系[基矢系(!)]：

L(0,(1)) ~正或負2/(cos[角r(0,1)]sin[角r(0,1)](2c^2t(0,1)^2

(1+e(0)sin[角r(0,1))^2/p(0) -1])

(1+e(0)sin(1-3KM(0(0))/(p(0)c^2)) [角r(0,1)]

-(3派/2)e(0)KM(0(0))/c^2 cos[角r(0,1)]

-2p(0)(1+(1+e(0)sin[角r(0,1)])^3/((1+e(0)sin[角r(0,1)])^2

-p(0)^2/2c^2t(0,1)^2))e(0)KM(0(0))/c^2

([角r(0,1)]-派/2)cos[角r(0,1)] +…),               (9.1')

由(9.1')可見，每當差[角r(0,1)(1)]~2派/(1- 3 KM(0(0))/(p(0)c^2)或~2派(1+3 KM(0(0))/(p(0)c^2) 弧度時，M(0,1)的運動軌跡重複，即可求得每轉“進動角”為：

[進動角(1)]= 差[角r(0,1)(1)]-2派~6派KM(0(0))/(p(0)c^2)弧度/轉,      (9.2')

（未完待續）