“$\tan\theta_i=n$     (39)
(39)式所决定的$\theta_i$角，叫做偏振角或布儒斯特角；它的意义是首先由布儒斯特在1815年注意到的，这就是：如果光在这个角度下入射，则反射光的电矢量没有入射面上的分量。通常说光这时是在“入射面上”偏振的。按照这一传统名词，偏振面就是磁矢量和传播方向所构成的平面了。然而，由于$\S$1.4.2中已经解释过的原因，还是以不用这个名词为好。
      上述结果常常叫做布儒斯特定律，它也可以从下面更直接的论证来加以说明：入射场使第二媒质中原子的电子发生振动。这些振动沿着透射波电矢量的方向。振动的电子产生另一个波，即反射波，这个波将传回第一媒质中。但是作为一个作直线振动的电子，它的辐射是横向的，在电子振动方向上辐射能通量为零，结果当反射光线和透射光线相互垂直时，反射光线中入射面上的振动就接收不到一点能量。
”

3. 菲涅尔菱体
      菲涅尔菱体可以将线偏振光变为圆偏振光，很有趣（75页到76页）。反射波和入射波平行垂直分量相位变化和平行分量相位变化之差$\delta=\delta_{\perp}-\delta_{\parallel}$的表达式
$\tan\frac{\delta}{2}=\frac{\cos\theta_i\sqrt{\sin^2\theta_i-n^2}}{\sin^2\theta_i}$
“
菲涅尔当时利用了两次玻璃上的全反射。按照（62）和（63）两式，当$n_{21}=1.51$时，最大相对相差$\delta_m=45^\circ 56'$，这时入射角$\theta_i$应该等于$51^\circ 21'$。因此，用下列而入射角中的任何一个，都正好能得到$\delta=45^\circ$：

”

”

$\nabla^2\Pi_e-\frac{1}{c^2}\ddot{\Pi}_e=-4\pi{\bf P}$.
$\nabla^2\Pi_m-\frac{1}{c^2}\ddot{\Pi}_m=-4\pi{\bf M}$

按照$\S$2.1，这二个方程的特别解可表成推迟势形式如下：
$\Pi_e=\int\frac{[{\bf P}]}{R}dV'$,
$\Pi_m=\int\frac{[{\bf M}]}{R}dV'$.
”

       赫兹矢量的对称性很好，计算线性电偶极子场的时候比较简单。一个偶极子可以用电极化强度