从数学到物理学及其相互促进发展（21）

中国科学院  力学研究所  吴中祥

（接（20））

[9]时空力22, 1线矢及其运动方程

由力的量纲系数判定时空高次、线的力矢量及其量纲，而有各高次、线的量纲是力的，在远程条件可以忽略；在近程条件必须计及，甚至起主要作用的，各种多线矢。

电磁力22, 1线矢

两种粒子的电磁场强度2线矢叉乘积再乘以其中一个粒子的速度1-线矢再乘以系数{L} =c^(1/2)t^(3/2)/m^(1/2) (量纲[M]^(-1/2)[L]^(1/2)[T] )再除以c，就是电磁力22, 1线矢。

F(L,r[(22)1-线矢])

=J(r)[轴矢r]叉乘(D(r)[轴矢r]叉乘A(r)[轴矢r])

叉乘(D(r)轴矢r]叉乘A(r)[轴矢r]{L})/c    [M][L][T]^(-2)

自旋力倒易22,1-线矢

=v(r)[轴矢r]叉乘(D(r)叉乘P(r)[轴矢r])

叉乘(D(r)叉乘P(r)[轴矢r]{k})         M][L][T]^(-2)

时空自旋力22,1线矢及其作功，

时空自旋22,1-线矢轴向力能、切向力能

时空自旋力22,1-线矢

=v”[轴矢]叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P(v)[轴矢])

叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P’(v’)[轴矢]{k”})  

叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P”(v”)[轴矢]{k”})

时空自旋力22,1-线矢作功微分矢=时空自旋力22,1-线矢点乘微分位移矢

=(v”[轴矢]叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P(v)[轴矢])

叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P’(v’)[轴矢]{k”})  

叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P”(v”)[轴矢]{k”}) ) 点乘dr”[轴矢]

=(时轴部分产生的) 轴向时空自旋22,1-线矢力能的增加(相当于轴向自旋22,1-线矢力分量(吸力，强力的一部分)作功)

 +(3维空间部分产生的) 切向自旋22,1-线矢力能的减少(负值，相当于切向自旋22,1-线矢力分量(斥力，弱力的一部分)作功)

=0(轴向自旋22,1-线矢力能的增加=切向自旋22,1-线矢力能的减少)

因此，时空自旋22,1-线矢力1线矢作功，相当于是一个轴向自旋22,1-线矢力能(强力能的一部分)和切向自旋22,1-线矢力能(弱力能的一部分)的封闭系统。

类似地，所有12维的时空自旋力（例如：各时空自旋力22倒易1-线矢，等）作功，都有类似的相应的规律。

 时空电磁力22,1线矢及其作功，

时空电磁22,1-线矢轴向力能、切向力能

时空电磁力22, 1线矢：

F(L[22,1-线矢])     （原点、r、r’3处均为带电粒子

当q(0)+q=0，q(0)+q+q’=0，应排除于此例）

=J’[轴矢]叉乘(D(r)[轴矢]叉乘A(r)[轴矢])

叉乘(D(r)[轴矢]叉乘A’(r’,v’)[轴矢]{L})

时空电磁力22,1-线矢作功微分矢=时空电磁力22,1-线矢点乘微分位移矢

=(J’[轴矢]叉乘(D(r)[轴矢]叉乘A(r)[轴矢])

叉乘(D(r)[轴矢]叉乘A’(r’,v’)[轴矢]{L})) 点乘dr’[轴矢]

=(时轴部分产生的) 轴向时空电磁22,1-线矢力能的增加(相当于轴向电磁22,1-线矢力分量(吸力，强力的一部分)作功)

 +(3维空间部分产生的) 切向电磁22,1-线矢力能的减少(负值，相当于切向电磁22,1-线矢力分量(斥力，弱力的一部分)作功)

=0(轴向电磁22,1-线矢力能的增加=切向电磁22,1-线矢力能的减少)

因此，时空电磁22,1-线矢力1线矢作功，相当于是一个轴向电磁22,1-线矢力能(强力能的一部分)和切向电磁22,1-线矢力能(弱力能的一部分)的封闭系统。

类似地，所有12维的时空电磁力（例如：各时空电磁力22倒易1-线矢，等）作功，都有类似的相应的规律。

      （未完待续）