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从数学到物理学及其相互促进发展(21)
中国科学院 力学研究所 吴中祥
(接(20))
[9]时空力22, 1线矢及其运动方程
由力的量纲系数判定时空高次、线的力矢量及其量纲,而有各高次、线的量纲是力的,在远程条件可以忽略;在近程条件必须计及,甚至起主要作用的,各种多线矢。
电磁力22, 1线矢
两种粒子的电磁场强度2线矢叉乘积再乘以其中一个粒子的速度1-线矢再乘以系数{L} =c^(1/2)t^(3/2)/m^(1/2) (量纲[M]^(-1/2)[L]^(1/2)[T] )再除以c,就是电磁力22, 1线矢。
F(L,r[(22)1-线矢])
=J(r)[轴矢r]叉乘(D(r)[轴矢r]叉乘A(r)[轴矢r])
叉乘(D(r)轴矢r]叉乘A(r)[轴矢r]{L})/c [M][L][T]^(-2)
自旋力倒易22,1-线矢
=v(r)[轴矢r]叉乘(D(r)叉乘P(r)[轴矢r])
叉乘(D(r)叉乘P(r)[轴矢r]{k}) M][L][T]^(-2)
时空自旋力22,1线矢及其作功,
时空自旋22,1-线矢轴向力能、切向力能
时空自旋力22,1-线矢
=v”[轴矢]叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P(v)[轴矢])
叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P’(v’)[轴矢]{k”})
叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P”(v”)[轴矢]{k”})
时空自旋力22,1-线矢作功微分矢=时空自旋力22,1-线矢点乘微分位移矢
=(v”[轴矢]叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P(v)[轴矢])
叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P’(v’)[轴矢]{k”})
叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P”(v”)[轴矢]{k”}) ) 点乘dr”[轴矢]
=(时轴部分产生的) 轴向时空自旋22,1-线矢力能的增加(相当于轴向自旋22,1-线矢力分量(吸力,强力的一部分)作功)
+(3维空间部分产生的) 切向自旋22,1-线矢力能的减少(负值,相当于切向自旋22,1-线矢力分量(斥力,弱力的一部分)作功)
=0(轴向自旋22,1-线矢力能的增加=切向自旋22,1-线矢力能的减少)
因此,时空自旋22,1-线矢力1线矢作功,相当于是一个轴向自旋22,1-线矢力能(强力能的一部分)和切向自旋22,1-线矢力能(弱力能的一部分)的封闭系统。
类似地,所有12维的时空自旋力(例如:各时空自旋力22倒易1-线矢,等)作功,都有类似的相应的规律。
时空电磁力22,1线矢及其作功,
时空电磁22,1-线矢轴向力能、切向力能
时空电磁力22, 1线矢:
F(L[22,1-线矢]) (原点、r、r’3处均为带电粒子
当q(0)+q=0,q(0)+q+q’=0,应排除于此例)
=J’[轴矢]叉乘(D(r)[轴矢]叉乘A(r)[轴矢])
叉乘(D(r)[轴矢]叉乘A’(r’,v’)[轴矢]{L})
时空电磁力22,1-线矢作功微分矢=时空电磁力22,1-线矢点乘微分位移矢
=(J’[轴矢]叉乘(D(r)[轴矢]叉乘A(r)[轴矢])
叉乘(D(r)[轴矢]叉乘A’(r’,v’)[轴矢]{L})) 点乘dr’[轴矢]
=(时轴部分产生的) 轴向时空电磁22,1-线矢力能的增加(相当于轴向电磁22,1-线矢力分量(吸力,强力的一部分)作功)
+(3维空间部分产生的) 切向电磁22,1-线矢力能的减少(负值,相当于切向电磁22,1-线矢力分量(斥力,弱力的一部分)作功)
=0(轴向电磁22,1-线矢力能的增加=切向电磁22,1-线矢力能的减少)
因此,时空电磁22,1-线矢力1线矢作功,相当于是一个轴向电磁22,1-线矢力能(强力能的一部分)和切向电磁22,1-线矢力能(弱力能的一部分)的封闭系统。
类似地,所有12维的时空电磁力(例如:各时空电磁力22倒易1-线矢,等)作功,都有类似的相应的规律。
(未完待续)
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