地球与月球2个电中性粒子封闭系统的运动

本博主的博文：“统一场论应用于有不同粒子数的的封闭系统”

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已给出了仅有A、B，2个粒子的封闭系统，以A粒子中心为坐标系中心，A、B，2粒子的空间和时空距离[1线矢]的表达式，具体确定相应的r(3)AB、tAB、r(4)AB，以及相应频率光子的红移量，z光AB，和各种物理多线矢的方法。

本博主的博文：统一场论实例（2C+1）2个电中性粒子的封闭系统

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已由具体数据，论证：A为地球，B为月球、 A为太阳，B为地球加月球，和A为太阳，B为除海王星、冥王星外的，其它行星加其卫星，都分别可以是A、B，2个电中性粒子的封闭系统。

但是，实际上，太阳、地球、月球，应是3个粒子的封闭系统；太阳和其它行星加其卫星，是相应更多粒子的封闭系统。

   本文将应用于地球与月球2个电中性粒子封闭系统的运动。

1．地球与月球的空间距离，及其空间运动的椭圆轨迹

以地球质量中心为坐标系中心，地球与月球，2粒子的空间距离[1线矢]的表达式：

地月空间距离r(3)地月1线矢]=r1地月[1基矢]+r(2)地月[(2)基矢]，

r(2)地月[(2)基矢]=r2地月[2基矢]+r3地月[3基矢]，有：

(ax)^2+(by)^2=1,   ax=r1地月/r(3)地月, by=r(2)地月/r(3)地月，

实际上，这就是半长轴=a、半短轴=b，月坐标为x、y，绕地和月的质量中心的椭园方程。

只要知道2维矢量，及其2个分量的模长，r(3)地月、r1地月、r(2)地月，就知道月绕地轨迹的椭园方程。

只要知道，r(3)地月、r1地月、r(2)地月，就能导出半长轴a、半短轴b，或只要知道，半长轴a、半短轴b，就能导出，r(3)地月、r1地月、r(2)地月。

月绕地的轨迹是：半长轴=a、半短轴=b，的椭园，当地和月的质量中心，是位于长轴上-(a-b)处，此椭园方程各点的坐标是，x、y，月球的质量中心与地球的质量中心的距离就是r(3)地月。

当取坐标为：

月球近地和月的质量中心的距离是(a-b)，地和月质量中心的坐标是(-(a-b)、0)；月球远地和月的质量中心的距离是a+b，月球的坐标是(a，0)。

即：月绕地椭园的轨迹：(x+(a-b))^2+(y-0)^2=r(3)地月^2，

由以上2式，分别解得：

a^2x^2=(1-(by)^2),  y^2=1/b^2-(a/b)^2x^2,

(x+(a-b))^2=r(3)地月^2-(y-0)^2, y^2=r(3)地月^2-(x+(a-b))^2,有：

(1- (a/b)^2)x^2+2(a-b)x+(a-b)^2+1/b^2-r(3)地月^2=0，解得：

x=((a-b)+,-((a-b)^2-(1-(a/b)^2)((a-b)^2+1/b^2-r(3)地月^2))^2)^(1/2))/(1-(a/b)^2),

a^2x^2=(1-(by)^2), x=(1-(by)^2) ^(1/2)/a,

(x+(a-b))^2=r(3)地月^2-(y-0)^2, ((1-(by)^2)^(1/2)/a+(a-b))^2=r(3)地月^2-y^2,

2(1-b/a)(1-(by)^2)^(1/2) = ((b/a)^2-1)y^2+r(3)地月^2-(a-b)^2-1,

4(1-b/a)^2(1-(by)^2)

=(b/a)^2-1)^2y^4+2(r(3)地月^2-(a-b)^2-1)((b/a)^2-1)y^2+(r(3)地月^2-(a-b)^2-1)^2,

A y^4+2B y^2+C=0.

A=(b/a)^2-1)^2y^4,

B=((r(3)地月^2-(a-b)^2-1)((b/a)^2-1)/2+2(1-b/a)^2b^2)y^2,

C=(r(3)地月^2-(a-b)^2-1)^2-4(1-b/a)^2, 解得：

y^2=-B+,-(B^2-AC)^(1/2),

  将x、y代入(ax)^2+(by)^2=1,即得：仅有a、b、-r(3)地月，的一个方程。

  即可： a、b、-r(3)地月中任意2个定另1个。

实际上，月球绕地球的运动轨迹，是绕着它们的质量中心运动的椭圆。即有：

月距地月中心(a-b)/地距地月中心(a+b) =月静止质量，m月/地静止质量，m地，

又有：

(a-b)=(m月/m地)(a+b)，

(a+b)=(m地/m月)(a-b)，

2a=(m月/m地)(a+b)+(m地/m月)(a-b)，

b/ a = (m地^2- 2 m地m月+m月^2) /(m地^2-m月^2)，

可由a与b，确定m月/m地，或由m月与m地，确定a/b。

   由此，代入a、b、-r(3)地月的关系式，解得：

a为m月、m地、r(3)地月的函数。

由a、m月、m地、r(3)地月，任何3个可确定另1个。

例如，已知：

r(3)地月=4.06x10^3公里,

m地=5.98×10^24千克， m月=7.35×10^22千克，

  以10^5公里，10^22千克，为单位，

即得：月绕地椭园的轨迹的长轴a和短轴b，而轨迹方程为：

(ax)^2+(by)^2=1,或

(x+(a-b))^2+(y-0)^2=r(3)地月^2，

   同样，也可由已知上述，其它各量，而解得相应的有关各量。

2．地球与月球的时空距离，及其时空运动的双曲线一支轨迹

时空距离r(4)月地[1线矢]=ict月地[t基矢]+r(3) 月地[(3)基矢]，有：

(ar(3) 月地)^2-(bt月地)^2=1,a=r(3)月地/r(4)月地,b=ct月地/r(4)月地,

  月绕地的时空轨迹r(4)月地是如上双曲线，的一支。

   将其坐标转、平移至，正t月地轴和负r(3) 月地轴分别为其相应的渐近线，并与r(3) 月地轴交于a点。

r(4) 月地的双曲线一支轨迹成为：(r(3) 月地)(t月地)=0，

对于由光子传送的时轴分量， r(3) 月地=所在介质的光速c(c=真空中光速c0乘n光（所在介质的光折射率）)乘t月地，(均匀介质中n光为常量，在真空中n光=1)，即可由已知的r(3) 月地确定相应的t月地。

现有理论尚未能具体确定任何物体间时空距离时轴分量ict中的t的数值。

本博主博文：z=-0.649057t/(t-14.1042)

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由于光子在真空中速度是已知常量，宇宙太空近似为真空，光子的频率决定其动能，光子的频率与速度决定其动量和运动质量。

因而，只要知道各星体发光和反射光某一频率随发射到观测系接收的时间差或距离改变的规律，就能导出其相对于观测系的速度、加速度。

可以认为：各星体某一光频率红移量，z，随发射到观测系接收的时间差的改变是按同一的规律。

按已知观测系接收到137亿年前，星系光频率红移量为22的最大红移量数据，得到各星系光频率红移量z随时间t改变的规律：z=-0.649057t/(t-14.1042)。

是双曲线的一支，只是在t小于0，5的一段，可近似地成为直线。

由“可变系时空多线矢物理学”导出的各种相互作用时空多线矢力、惯性和非惯性牵引运动系的各种变换，导出各种牵引运动物体的运动特性。

可具体导出各星系、黑洞的运动特性，彻底纠正现有宇宙学的各种有关错误。

转换单位，并具体导出可用于研讨各种基本粒子的运动和相互作用特性。

   按：r(3)月地=4.06x10^3千米，真空中光速c0=2.99793x10^5千米/秒，t月地=(4.06 /2.99793)乘10^(-2)秒=1.3542678乘10^(-2)秒，的数据，

并按相应频率光子红移量，z光~t的公式：

z=-2.965616x10^(-2)-3.053548x10^(-2)/(t-1.029656)，

（单位：z=1，t=10亿年=3.1536×10^16秒。）

由t月地确定相应的z光月地0=1.5838x10^(-5)    。

也可按相应的红移量，z光AB ~t AB的公式，

由已知的z光月地，确定相应的t光月地，按由原双曲线r(4)月地0方程转、平移后的r(4)月地方程：

(r(3)月地-r(3)月地0)(t月地- t月地0)=-(t月地0+b)(t月地0+b+1)，

再由r(4)月地双曲线一支转、平移后轨迹方程上任意一点的t月地确定r(3) 月地0和r(4) 月地0。

并再按r(3) 月地0椭圆运动方程，及其有关各量。