理论物理学要点及其发展（106）

（接（105））

105．时空多线矢“相宇”的统计力学

现有量子力学、量子场论都是在认定微观物体有所谓“波、粒2象性”而采用所谓“波函数”表达各运动态而建立的。但是，对此一重要基础概念，始终没能清晰说明。

虽然玻恩(M.Born)和原苏联布洛欣采夫(Д.И.Блохинцев)学派将微观粒子的波函数解释为：“在已知时间和地点找到该粒子的机率”，提出了对微观粒子作统计描述的正确观点。

但是，通常的统计力学，甚至，按量子态进行的量子统计，都是对3维空间的位置1线矢与速度1线矢组成的“相宇”进行的统计，所得到的“最可几分布”也是3维空间的，是不显含时间的，还不能具体表明波函数就是由大量粒子统计得到的特性，仍未能对此作出具体的说明。

因而，都仍须采用本身就是矛盾的，单个粒子也有“波、粒2象性”观点。

也因而，在计及各不同时刻的分布时，还须根据所统计粒子的不同特性，区分为费米(Fermi) (各“态”仅限有一个粒子) 与玻色(Bose) (各“态”可有多个粒子) 两种不同的类型。

《时空可变系多线矢物理学》新理论体系由4维时空位置1-线矢和动量1-线矢组成的“相宇”，建立起真正相对论性的统计力学及其与通常的统计力学的相互关系，统一地分别对具有实物粒子和光子特性的大量同种微观粒子进行统计，都得到相应的4维时空“最可几分布函数”，就显含时间，解决了通常3维空间“最可几分布函数”不显含时间的问题，而能具体表明，它就是通常的波函数。当粒子间的相互作用可当作弹性碰撞时，它就是通常的德布罗意(de Broglie)波。

正因为本理论体系是采用4维时空各类n维多线矢相宇进行的统计，其所得到的“最可几分布”就都是相应扩展的波函数，是在4维时空相应显含“时轴”分量的“相宇”中的分布，在计及各不同时刻的分布时，就没有费米与玻色两种类型的区分，而普遍适用于各种粒子(包括费米与玻色两种类型的实物粒子和光子)。

这就具体表明：一切“波”都只是大量粒子的集体表现或统计结果；并非单个粒子的特性。一切单个粒子(包括单个的光子和电子)的运动特性都是宏观可观测的，无须区分为宏观粒子与微观粒子。

由于，对于大量的同种粒子，所观测的只是大量同种粒子的统计结果或集体表现 (所谓“波”)，就具体表明：所谓“微观粒子”只是作为大量同种粒子的统计结果或集体表现的个体代表。

而量子力学及其场论，实际上，是大量粒子时空统计得到的“最可几分布”，并用它作为所谓的波函数，进行的统计，就确实是大量粒子的4维时空统计力学，因而，根本无须引入本身就是矛盾的，“单个粒子既是粒子又是波”的所谓“2象性”观点，就能全面合理地解释量子力学及其场论能得出各种粒子 (包括光子和电子) 的某些相应的特性。

由于明确了量子力学及其场论是是大量粒子的4维时空统计力学，就以充分的理由使得按单个粒子也有“波、粒2象性”观点产生的一些错误哲学观点不攻自破。

（未完待续）