相對論、量子力學及其場論的，本質、規律，及其必然且必需的發展(77)

用本理論體系 演繹矢算地處理廣義相對論的“三大驗證”問題

(接(76))

現用本理論體系，普適於任意參考系(包括非慣性牽引運動的)和時空(包括

Riemann彎曲的) 統一的，連續演繹的代數和解析矢算，具體處理廣義相對論的“三大驗證”問題(此處物體本身的尺度，與相互作用和運動範圍相比，都可以

忽略，因而，都可當作質點處理)：

(1) 行星繞日“進動角”

對於太陽系各行星，M(0(0))L(0)c^(-2)都是小量，取1級近似，由實物粒子式 有：

(d^2)L(0)/(d[角r(0,1)])^2 +L(0)+(1+ 2K M(0(0))L(0)/c^2+…)/p(0)=0; 

Ict(0,1) =-icC((rp)12)M(0(1))^3(1+((rp)12/(M(0(1))c))^2

(1+2KM(0(0))L(0)/c^2+…)(dL(0)/d[角r(0,1)])/ L(0)

((d L(0)/d[角r(0,1)]) + L(0)^2))^(-3/2),

其中1/ p(0)=- C KM(0(0))(M(0(1))/((rp)12))^2 。

對適當的初始條件，由上式L(0)的微分方程，解得M(0,1)的運動軌跡為：

L(0)~ (1+e(0)cos(1-KM(0(0))/(p(0)c^2))[角r(0,1)])/p(0),

(d L(0)/d[角r(0,1)]) +L(0)^2)

~ (1+ e(0)^2+2e(0)cos(1-KM(0(0))/(p(0)c^2))[角r(0,1)]/p(0)^2

+e(0)^2KM(0(0))/(p(0)c^2)(-2+KM(0(0))/(p(0)c^2))

sin^2 (1- KM(0(0))/(p(0)c^2))[角r(0,1)]),                         (9.1)

由(9.1)可見, 每當差[角r(0,1)]~2派/(1-或+ KM(0(0))/(p(0)c^2)) 弧度時，

M(0,1)的運動軌跡重複，即可求得每轉“進動角”為：

[進動角(0)] =差[角r(0,1)]-2派~2派KM(0(0))/(p(0)c^2)弧度/轉,         (9.2)

（未完待續）