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相對論、量子力學及其場論的,本質、規律,及其必然且必需的發展(77)
用本理論體系 演繹矢算地處理廣義相對論的“三大驗證”問題
(接(76))
現用本理論體系,普適於任意參考系(包括非慣性牽引運動的)和時空(包括
Riemann彎曲的) 統一的,連續演繹的代數和解析矢算,具體處理廣義相對論的“三大驗證”問題(此處物體本身的尺度,與相互作用和運動範圍相比,都可以
忽略,因而,都可當作質點處理):
(1) 行星繞日“進動角”
對於太陽系各行星,M(0(0))L(0)c^(-2)都是小量,取1級近似,由實物粒子式 有:
(d^2)L(0)/(d[角r(0,1)])^2 +L(0)+(1+ 2K M(0(0))L(0)/c^2+…)/p(0)=0;
Ict(0,1) =-icC((rp)12)M(0(1))^3(1+((rp)12/(M(0(1))c))^2
(1+2KM(0(0))L(0)/c^2+…)(dL(0)/d[角r(0,1)])/ L(0)
((d L(0)/d[角r(0,1)]) + L(0)^2))^(-3/2),
其中1/ p(0)=- C KM(0(0))(M(0(1))/((rp)12))^2 。
對適當的初始條件,由上式L(0)的微分方程,解得M(0,1)的運動軌跡為:
L(0)~ (1+e(0)cos(1-KM(0(0))/(p(0)c^2))[角r(0,1)])/p(0),
(d L(0)/d[角r(0,1)]) +L(0)^2)
~ (1+ e(0)^2+2e(0)cos(1-KM(0(0))/(p(0)c^2))[角r(0,1)]/p(0)^2
+e(0)^2KM(0(0))/(p(0)c^2)(-2+KM(0(0))/(p(0)c^2))
sin^2 (1- KM(0(0))/(p(0)c^2))[角r(0,1)]), (9.1)
由(9.1)可見, 每當差[角r(0,1)]~2派/(1-或+ KM(0(0))/(p(0)c^2)) 弧度時,
M(0,1)的運動軌跡重複,即可求得每轉“進動角”為:
[進動角(0)] =差[角r(0,1)]-2派~2派KM(0(0))/(p(0)c^2)弧度/轉, (9.2)
(未完待續)
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