科学网—Brother8的博文

刘青松 2020-2-22 21:03

根据尼尔理论得出的 ARM 表达式推断出只要很小的场，样品就能获得很大的 ARM 值，这显然与实验结果不符。为此， Jaep(1971) 提出了磁相互作用对 ARM 的影响。 p ARM = tanh{M/kt * (BH - l p ARM )} 其中 l ~M/r 3 , p ARM = ARM/SIRM 。由上式可知，当 ARM ...

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岩石磁学演绎第19章：ARM的性质

刘青松 2020-2-21 14:52

通过合成实验发现， SD 颗粒具有最高的 ARM ，但是其机制一直不清楚 (Dunlop and Ozdemir,1997) 。 Egli 和 Lowrie(2002) 重新推导了 ARM 的理论公式。其基础理论是 SD 颗粒，其磁矩的变化由磁矩的偏转引起。对于磁铁矿，其粒径一般小于 60 nm 。在这种情况下， ARM 随 ...

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岩石磁学演绎第18章：非磁滞剩磁ARM

刘青松 2020-2-20 10:04

上个世纪，当面对月球上带回的样品时，古地磁学家心里痒痒的，要是能确定样品记录的磁场强度信息，就可以研究月球的月核发电机演化历史，这会是非常大的科学成就！可是，想要精确地确定样品记录的古强度，需要加热样品，但是样品会发生热改变。当年美国人送给中国极少量的月岩样品 ...

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岩石磁学演绎第17章 pTRM检验真的管用吗？

刘青松 2020-2-19 09:22

根据以上讨论，各种影响因素排名最靠前的就是 PSD/MD 颗粒以及矿物转化的影响。前人研究主要利用 pTRM 检验来核实到底有没有矿物转化的影响。 pTRM 检验的最大特点在于实验流程简单，不需要太多额外的辅助实验就可以完成。 pTRM 检验主要是在检查新矿物的 T B 分布。一般 ...

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岩石磁学演绎第16章 MD颗粒的TRM与地磁场古强度

刘青松 2020-2-18 10:35

到目前为止，我们遇到的符号和概念越来越多。如果一时分不清，请退回前面章节，进行巩固。 SD 颗粒的热剩磁符合尼尔理论，具有完美的独立性、可逆性和可叠加性。而 MD 颗粒 M 的变化是由磁畴壁移动造成的，这种行为就 ...

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岩石磁学演绎第15章 SD颗粒的热剩磁（TRM）与地磁场古强度

刘青松 2020-2-17 17:04

火山岩在降温过程中 , 其中的磁性颗粒被地磁场磁化，并在其解阻温度 T B 之下被锁定住。在室温，磁性颗粒的弛豫时间快速增加，所以能够保留较为古老的地磁场信息，包括方向和强度。对于古地磁场的方向，只要能够通过退磁方法分离出原生特征剩磁（ Characteristic Remanent Magneza ...

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岩石磁学演绎第14章一阶反转曲线图(First-Order-Reversal-Curve，FORC)

刘青松 2020-2-15 23:55

FORC 图是通过测量一系列的部分磁滞回线 ( 反转曲线 ) 得到的 (Mayergoyz, 1986) 。对于一条典型的反转曲线，它起始于磁滞回线左半支上的一点 H a ，然后朝着正向逐渐增加外场，直到样品再次回到饱和状态。在这条反转路径上的任意一点 H b 所对应的磁化强度为 M ( H a , H b ...

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岩石磁学演绎第13章：磁滞回线参数构建的图

刘青松 2020-2-14 22:52

自然样品中单轴（ Uniaxial ） SD 颗粒（ USD ）的易磁化轴会随机排列，该样品的饱和等温剩磁 M rs 和矫顽力 H c 分别为 M rs = 0.5 M s Hc ~ 0.5 H K & ...

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岩石磁学演绎第12章：磁滞回线—SP与MD颗粒

刘青松 2020-2-13 19:53

由于热能足够大， SD 颗粒能够克服能垒，其 M 可自由偏转，从而变为 SP 状态，其矫顽力和剩磁矫顽力均为零。其归一化 M-H 曲线服从朗之万方程 M(H 0 , T) = M s L( a ) = M s ，其中 a = m 0 VM s H/kT 。当外场很小时， L( a )= a /3 ，于是 ...

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岩石磁学演绎第11章：磁滞回线—SD颗粒

刘青松 2020-2-12 10:17

对于铁磁性物质，其初始磁化强度 ( M ) 为零，在外场 ( H ) 激发下会发生磁化现象。当场足够大时，其磁化强度达到饱和 (Saturation magnetization, M s ) 。使得磁化强度达到饱和时的临界场称之为饱和场 (H sat ) 。此时逐渐减小外场， M 并不沿着初始的磁化曲线减小，而是滞后 ...

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