时空各维可变系多线矢量子数形矢算物理学(8)

8.各类时空矢量量子，的矢量运算，逐次结合、演变，成为，各种高维，正、反，多线矢、标量，的各表达式，和有关数据

4维时空长度[1线矢]：

r(4)[1]={ir0[0基]+rj[j基],j=1到3求和}

={ir0[0基]+r(3)[(3)基]}，

4维时空速度[1线矢]：

v(4)[1]={iv0[0基]+vj[j基],j=1到3求和}

={iv0[0基]+v(3)[(3)基]}，

4维时空动量[1线矢]：

p(4)[1]={ip0[0基]+pj[j基],j=1到3求和}

={ip0[0基]+p(3)[(3)基]}，

=mv(4)[1]

=m{iv0[0基]+vj[j基],j=1到3求和}

=m{iv0[0基]+v(3)[(3)基]}，其模长：

p(4)={-p0^2+pj^2,j=1到3求和}^(1/2)

={-p0^2+p(3)^2}^(1/2)

=其结合能

=其2倍时空动能=mv(4)^2

=m{-v0^2+vj^2,j=1到3求和}

=m{-v0^2+v(3)^2}

=其2倍空间动能=mv(3)^2，

而有：其空间动能=mv(3)^2=2倍其时空动量模长，的时轴部分=mv0^2=p0^2，

4维时空[1线矢]，的这各种物理矢量的相互关系，也适用于，各维时空[多线矢]。

已知，4维时空[1线矢]量子就是，正电子，正电[1]、电子，电[1*]，2种，分别有电荷，正电荷=q、电荷*=-q，即：

正电[1]=q{ir0[0基]+rj[j基],j=1到3求和}

=q{ir0[0基]+r(3)[(3)基]}，

电[1*]=-q{ir0[0*基]+rj[j*基],j=1到3求和}

=-q{ir0[0*基]+r(3)[(3)*基]}，

由它们各自的电磁力，并按，量纲分析，分别得到，它们各自的，各物理[1线矢]和[标量]：

对于正电子[1线矢]，有：

正电动量[1]：

正电p(4)[1]={i正电p0[0基]+正电pj[j基],j=1到3求和}

={i正电p0[0基]+正电p(3)[(3)基]}，

=正电mv(4)[1]

=正电m{iv0[0基]+vj[j基],j=1到3求和}

=正电m{iv0[0基]+v(3)[(3)基]}，其模长：

正电p(4)={-正电p0^2+正电pj^2,j=1到3求和}^(1/2)

={-正电p0^2+正电p(3)^2}^(1/2)

=正电结合能，正电p(4)=正电mv(4)(2倍时空动能)

=正电m{-v0^2+vj^2,j=1到3求和}^(1/2)

=正电m{-v0^2+v(3)^2}^(1/2)，

对于正交系，平直坐标，有：

v(3)^2=vj^2+vk^2+ vl^2

=v(3)^2(cosθ^2+(sinθcosψ)^2+(sinθsinψ)^2，而且，

当cosθ不=sinθ、cosψ不=sinψ，v(3)[1]各分量都不相同，有椭球特性：vj^2=1-(1-2vl^2)，vk^2=1-vl^2，仅由，vl参量表达。

当cosθ=sinθ或cosψ=sinψ，v(3)[1]各分量有2个相同，有橄榄球特性：vj^2=1-(2vl^2)，vk^2=1-vl^2，也仅由，vl参量表达。

当cosθ=sinθ、cosψ=sinψ，v(3)[1]各分量都相同，有圆球特性：就都由确定的数值，(1/3)^(1/2)，表达

而且，对于各种“[多线矢]量子”， 3维空间分量，部分，的模长，以上3种情况的，都有：其，动量，模长=结合能=2倍动能。

4维时空[1线矢]量子的矢算，结合、演变：

正电子，叉乘，电子，结合、演变，形成，中微子，及其有关的数据：

由已知的有关数据(能量单位：兆电子伏)：

正电(4)结合能=0.5110，

正电(4)[1]与电(4)[1*]结合，释放的2倍光子动能=1.022，

正电(4)0结合能=-释放的光子动能=-1.022/2=-0.5110，

正电(4)(3)结合能=1.022，

中微(6)结合能<7.000(-5)，(这是，由中微子的相关实验，得到的)

虽然，有中微子有关各量有以下由正电子与电子相应各量表达的各式：

中微(0j*-0*j,j=1到3求和)结合能=

=(正电0电j*-电0*正电,j=1到3求和)结合能

=(正电0(3)*-电0*正电(3))结合能,

中微(kl*-k*l,jkl=123循环求和)结合能=

=(正电k电l*-电k*正电l,jkl=123循环求和)结合能

而且，对于电子[1*线矢]，的相应各物理量，只须将正电子[1线矢]，的相应各物理量，都加上“*”符号，即成。

但是，以上各式，却因都=0，而不能用于，计算求得中微子的相应各量。

然而，幸好，还有，如下公式：

正电(4)[1]叉乘电(4)[1*]

={i正电0[0基]+正电(3)[(3)基]}

叉乘{i电0*[0基]+电(3)*[(3)基]}，

={i(正电0电j*-电0*正电j)[0j基]

+(正电k电l*-电k*正电l)[kl基],jkl=123循环求和}，其模长：

{-(正电0电j*-电0*正电j)^2

+(正电k电l*-电k*正电l)^2,jkl=123循环求和}^(1/2)

={-[(正电0电(v(3)cosθ)*^2-电0*正电(v(3)cosθ)^2]

+[(正电(sinθv(3)cosψ)^2电(sinθv(3)sinψ)*^2

-(正电(sinθv(3)sinψ)^2电(sinθv(3)cosψ)*^2]、

-[(正电0电(sinθv(3)cosψ)*^2

-电0*正电(sinθv(3)cosψ)^2]

+[(正电(sinθv(3)sinψ)^2电(v(3)cosθ)*^2

-(正电(v(3)cosθ)^2电(sinθv(3)sinψ)*^2]、

-[(正电0电(sinθv(3)sinψ)*^2

-电0*正电(sinθv(3)sinψ)^2]

+[(正电(sinθv(3cosψ)^2电(v(3)cosθ)*^2

以上3者之和}^(1/2)，

正电(4)[1]叉乘电(4)[1*]

={i(中微0j)[0j基]+(中微kl)[kl基],jkl=123循环求和}

=中微(6)[2]，其模长：

中微(6)={-(中微0j)^2+(中微kl)^2,jkl=123循环求和}^(1/2)

={-(正电0电j*-电0*正电j)^2+(正电k电l*-电k*正电l)^2

,jkl=123循环求和}^(1/2)，

={-[中微0(v(3)cosθ)]**^2

+[中微(sinθ^2v(3)^2cosψsinψ)**^2]、

-[中微0sinθ(v(3)cosψ)]**^2

+[中微(sinθ^2v(3)^2cosψsinψ)**^2]、

-[中微0sinθ(v(3)sinψ)]**^2

+[中微(sinθ^2v(3)^2cosψsinψ)**^2]}

即，有：

{-[(正电0电(v(3)cosθ)*^2-电0*正电(v(3)cosθ)^2]

+[(正电(sinθv(3)cosψ)^2电(sinθv(3)sinψ)*^2

=-[中微0(v(3)cosθ)]**^2、

[(正电(sinθv(3)cosψ)^2电(sinθv(3)sinψ)*^2

-电(sinθv(3)cosψ)*正电(sinθv(3)sinψ)^2]

=[中微(sinθ^2v(3)^2cosψsinψ)**^2]

-[中微0(v(3)sinθsinψ)]**^2、

[(正电(sinθv(3)sinψ)^2电(sinθv(3)cosψ)*^2

-电(sinθv(3)sinψ)*正电(sinθv(3)cosψ)^2]

=-[中微0(v(3)sinθcosψ)]**^2}。

只要，采用，圆球的，各维都由确定的数值，(1/3)^(1/2)，表达的动量模长，得出，各相应的数值，就都适用于椭球、橄榄球，的相应情况。

就能，由正电子与电子相应各量，的各已知数据，按此，计算求得，中微(6)[2]、反微(6)[2*]，的各相应数据。

各类时空[多线矢矢]量子，各物理量的叉乘(结合、演变)，和有关数据，也都可由与此类似的方法，利用，本系列第5节的有关数据和系列第6节的有关时空矢算，计算，求得。

(未完待续)