通过合成实验发现, SD 颗粒具有最高的 ARM ,但是其机制一直不清楚 (Dunlop and Ozdemir,1997) 。 Egli 和 Lowrie(2002) 重新推导了 ARM 的理论公式。 其基础理论是 SD 颗粒,其磁矩的变化由磁矩的偏转引起。对于磁铁矿,其粒径一般小于 60 nm 。在这种情况下, ARM 随 ...
FORC 图是通过测量一系列的部分磁滞回线 ( 反转曲线 ) 得到的 (Mayergoyz, 1986) 。对于一条典型的反转曲线,它起始于磁滞回线左半支上的一点 H a ,然后朝着正向逐渐增加外场,直到样品再次回到饱和状态。在这条反转路径上的任意一点 H b 所对应的磁化强度为 M ( H a , H b ...
由于热能足够大, SD 颗粒能够克服能垒,其 M 可自由偏转,从而变为 SP 状态,其矫顽力和剩磁矫顽力均为零。 其归一化 M-H 曲线服从朗之万方程 M(H 0 , T) = M s L( a ) = M s , 其中 a = m 0 VM s H/kT 。 当外场很小时, L( a )= a /3 ,于是 ...
对于铁磁性物质,其初始磁化强度 ( M ) 为零,在外场 ( H ) 激发下会发生磁化现象。当场足够大时,其磁化强度达到饱和 (Saturation magnetization, M s ) 。使得磁化强度达到饱和时的临界场称之为饱和场 (H sat ) 。此时逐渐减小外场, M 并不沿着初始的磁化曲线减小,而是滞后 ...