S-C模型的平衡态共存密度，与两者有关，一是力学平衡条件, 二是拉普拉斯定律。

力学平衡条件与伪势形式有关，与外力格式有关，检验共存密度是否与MAXWELL等面积法给出的基准结果一致，最有效的方法，是检验不同松弛因子下的 共存密度，如tau=0.6  tau=1.0； 基本上 EDM格式，S-C本身的外力格式都会给出比较严重依赖于松弛因子的共存密度。对EDM格式来说，也许调节某些东西，它能够在tau=1.0取得一致，在tau=0.6 时则会有很明显的偏差。

第二点是，拉普拉斯定律，对于圆界面和球界面，拉普拉斯定律指示，内外压差 正比于 表面张力/半径R

对于MAXWELL等面积法，其标准是气相压力等于液相压力，当出现气液相 压差时，也即气相压力与液相压力，均会偏离基准压力。根据状态方程一 一对应，这个压差会带来密度差，也即，气（液）相密度 会 偏离 气（液）相基准密度。

因此，就会出现，气液相共存密度 随 液滴或气泡的半径 变化而变化，因为之前提到：拉普拉斯定律指示，内外压差 正比于 表面张力/半径R。不同半径，带来不同压差，从而也就是不同密度差。

其影响可以根据 p-rho图，也即状态方程的函数图看出。一个压差对应一个密度差，如果压差给定，那么密度差大小由谁决定呢？ 很显然，是由p-rho图的斜率决定，也即p-rho曲线越陡峭时，同一压差对应的密度差越小。

在S-C伪势模型中，还有一个很重要的一点，其界面宽度实际上与p-rho曲线 斜率为负的区域，也即mechanically unstable region的斜率有关，当该区域斜率的绝对值减小时，界面宽度增大。

最近文献中均已经发现，在采用传统的非理性气体状态方程时，如C-S, P-R等，当p-rho曲线 整体变平时，界面宽度增大，假拟速度减小，稳定性提高。但需要注意的时，在这种情况，半径对共存密度的影响也将明显增大，因为p-rho曲线越平，同一压差对应的密度差就越大。

能解决这一矛盾的唯一办法，对于等温流动，最好的办法是采用线性分段函数形式的状态方程，它可以分开调节p-rho曲线不同区域的陡峭或平缓，从而可以在 mechanically unstable region采用平缓段，以保持合适的界面宽度，在其他两个区域采用陡峭段，从而削弱液滴或气泡半径对 共存密度的影响。

总之，

研究外力格式对共存密度的影响时，可以考虑研究不同松弛因子下的共存密度，如tau=0.6  tau=1.0；

研究液滴或气泡半径对共存密度的影响时，可考虑不同半径，如R=40, 20, 15；

最后，S-C模型模拟时，界面宽度最好要4-5个格子宽度，太宽了可以调小点，太窄时，假拟速度很大，最好调大点，否则做出来的结果不可信，因为大的假拟速度会带来非物理的现象。