可变系时空多线矢物理学 (接 各维矢量几何特性2)

4维空间矢量：

平直坐标：

位置r(4)[1线矢]=ir0[0基矢]+r(3)[(3)基矢]，i是虚数符，2个变量：r0、r(3)，

    r0=vt， v是传播子速度，t是传播子经历的时间，当传播子是光子或声子，vt=(c t光或a*t声)， c或a*是所在介质中的光速或声速，t光或a*t声，分别是光或声经历的时间，(下同)

   其3维空间部分，r(3)[(3)基矢]，可分别有如前的1、2、3，维情况。

r(4)={-r0^2+r(3)^2}^(1/2)，r0=vt，可表达为：

{(r(3)/a)^2-(vt/b)^2=1，a、b，分别为长、短，半轴的双曲线。

曲线坐标：曲时空 

如图，表达为：

r(4)[1线矢]=ircosψ[0基矢]+(rsinψcosθ)[1基矢]

+(rsinψsinθcosφ)[2基矢]+(rsinψsinθsinφ)[3基矢]，

r(4)^2=-r0^2+r1^2+r2^2+r3^2=-(vt)^2+x^2+y^2+z^2

 =-(rcosψ)^2+(rsinψcosθ)^2+(rsinψsinθcosφ)^2

+(rsinψsinθsinφ)^2，

        T=iVT，t=ivt，

dr(4)[1线矢]=(idrcosψ)[0基矢]+(rcosψdψcosθ)[1基矢]

+(rsinψcosθdθcosφ)[2基矢]+(rsinψsinθcosφdφ)[3基矢]，

dr(4)={-(drcosψ)^2+(rcosψdψcosθ)^2+(rsinψcosθdθcosφ)^2

+(rsinψsinθcosφdφ)^2}^(1/2)，

    各高维的位置矢量，其中，奇数次时维，作为时间轴，偶数次时维，作为空间轴，处理。

各维的速度矢量，都只是各维位置矢量的时间导数，以上各种情况，都仅需将各维位置矢量换为各维速度矢量，即成。

各维的动量矢量，都只是各维速度矢量乘质量。

各维的时空动量矢量：电中性和带电，粒子都有相应的静止质量与运动质量；各种传播子的静止质量=0，其运动质量和动量都需由其能量hν(传播子)与速度v (传播子)表达，光子或声子分别是一种传播子，其静止质量m0=0，其运动质量和动量都需由其能量hν(光子或声子)与速度(光子c或声子a*)表达。

    各种粒子各维位置矢量的时间轴与空间轴都构成，如下图，红移与蓝移交替的双曲线，的变化规律。

    图1：大图是波长L0的双曲线，小图是波长L0/2的双曲线，

    x=传播子传到观测点需时t，

    y=传播子传到观测点的红移量z，

当t趋于1时，z趋于无穷大 (见图1中大、小图第2象限) 。

从t=1到2，就转到第4象限，而z就从趋于负无穷大到趋于0。

http://blog.sciencenet.cn/blog-226-1212302.html 

这正是各维时空矢量粒子与3维空间矢量粒子的根本差异：各维时空矢量粒子，在相应各力作用下，都有相应的能级差，跃迁于其间，就能辐射或吸收其相应的传播子，就有时空双曲线的几何特性，而3维空间矢量粒子，所作用的力都只是3维空间的力，没有不同的能级，不能辐射任何传播子，没有时空双曲线的几何特性，的根本原因。

   (未完待续)