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本文拟结合理想气体pVT变化、化学反应及相变具体实例,比较平衡态热力学与准静态过程假说[1,2]熵变
计算方法的异同,供参考.
熵变计算原理
1.1 平衡态热力学
平衡态热力学认为封闭系统内某热力学过程熵变,可通过计算始末、态均相同的可逆过程熵变获取,即:
dSClo=dSr=δQr/T 1 (1)
式(1)中T1代表封闭系统的温度;dSr及δQr分别代表可逆过程的微小熵变及微小热量.
封闭系统环境熵变计算参见如下式(2).
dSAmb=-δQ/T 2 (2)
式(2)中T2代表封闭系统环境温度;δQ代表真实过程的微小热量.
则隔离系统熵变计算参见如下式(3).
dSIso= dSAmb+ dSClo=δQr/T 1+(-δQ/T 2) (3)
1.2 准静态过程假说
准静态过程假说将所有的热力学过程均视为准静态过程,对于热力学元熵过程,封闭系统、封闭系统环境
及隔离系统熵变计算公式参见如下式(4)、(5)及(6).
dSClo=δQ/T 1 (4)
dSAmb=[-δQ-δW'+(p-pe)·dV]/T 2 (5)
dSIso= dSAmb+ dSClo=δQ/T 1+[-δQ-δW'+(p-pe)·dV]/T 2 (6)
2. 熵变计算实例
2.1 理想气体pVT变化
例[3]:1mol的理想气体在T=300K恒温条件下,从始态100kPa分别经历下列各过程膨胀至末态压力为
50kPa,计算各过程的ΔSClo、ΔSAmb及ΔSIso.
(1)可逆膨胀;
(2)反抗50kPa恒外压不可逆膨胀;
(3)向真空膨胀.
析:理想气体恒温膨胀,由理想气体状态方程可得:
系统始态体积: V1=nRT/p1=1mol×8.314J·mol-1·K-1×300K/(100kPa)=24.942dm3
系统末态体积:V2=nRT/p2=1mol×8.314J·mol-1·K-1×300K/(50kPa)=49.884dm3
2.1.1 平衡态热力学
2.1.1.1 恒温可逆膨胀
理想气体恒温可逆膨胀,dU=δQr-p·dV=T·dS-p·dV=0 (7)
由式(7)可得: dS=(p/T)·dV=(nR/V)dV
上式积分可得:ΔSClo=nR·ln(V2/V1)=1mol×8.314J·mol-1·K-1×ln(49.884dm3/24.942dm3)
=5.763J/k
由式(2)可得: ΔSAmb=-Q/T2=(∫-p·dV)/T2=-nR·ln(V2/V1)
=-1mol×8.314J·mol-1·K-1×ln(49.884dm3/24.942dm3)
=-5.763J/k
则:ΔSIso= ΔSAmb+ ΔSClo=0
2.1.1.2 反抗50kPa恒外压膨胀
由于过程(1)、(2)及(3),系统的始、末态均相同,因此三个过程的ΔSClo值均相同,即:
ΔSClo=5.763J/K
依题恒外压条件下,体积功
WT=-pe·ΔV=-pe·(V2-V1)=-50kPa×(49.884dm3-24.942dm3)=-1.247kJ
又因为恒温条件下理想气体pVT变化,ΔU=Q+WT=0 (8)
由式(8)可得:Q=-WT=1.247kJ
将Q值代入式(2)可得:ΔSAmb=-Q/T2=-1.247kJ/300K=-4.157J/K
则:ΔSIso= ΔSAmb+ ΔSClo=-4.157J/K+5.763J/K=1.606J/K
2.1.1.3 自由膨胀
同上,ΔSClo=5.763J/K
自由膨胀,pe=0,则:体积功WT=0
又因为恒温条件下理想气体pVT变化,ΔU=Q+WT=0
所以此时Q=0
将Q值代入式(2)可得:ΔSAmb=-Q/T2=0
则:ΔSIso= ΔSAmb+ ΔSClo=0+5.763J/K=5.763J/K
2.1.2 准静态过程假说
2.1.2.1 恒温可逆膨胀
对于理想气体恒温可逆膨胀,平衡态热力学与准静态过程假说解读重合,此时:
ΔSClo=5.763J/K
ΔSAmb=-5.763J/K
ΔSIso= ΔSAmb+ ΔSClo=5.763J/K-5.763J/K=0
2.1.2.2 反抗50kPa恒外压膨胀
ΔSClo=5.763J/K
由式(5)可得:dSAmb=[-δQ-δW'+(p-pe)·dV]/T 2=[-T·dS+p·dV-δW'-pe·dV]/T2 (9)
依题理想气体恒温不可逆膨胀,dU=T·dS-p·dV=0,δW'≡0
将以上结果分别代入式(9),并整理可得:dSAmb=-pe·dV/T2 (10)
式(10)积分可得: ΔSAmb=-50kPa×(49.884dm3-24.942dm3)/300K=-4.157J/K
ΔSIso= ΔSAmb+ ΔSClo=5.763J/K-4.157J/K=1.606J/K
2.1.2.3 自由膨胀
同上, ΔSClo=5.763J/K
由式(5)可得:dSAmb=[-δQ-δW'+(p-pe)·dV]/T 2=[-T·dS+p·dV-δW'-pe·dV]/T2 (11)
依题理想气体恒温不可逆膨胀,dU=T·dS-p·dV=0,δW'≡0
将以上结果分别代入式(11),并整理可得:dSAmb=-pe·dV/T2 (12)
依题:自由膨胀,pe=0
ΔSAmb=0
ΔSIso= ΔSAmb+ ΔSClo=5.763J/K+0=5.763J/K
2.1.3 平衡态热力学与准静态过程假说熵变计算结果类比
理想气体恒温膨胀过程,平衡态热力学与准静态过程假说熵变计算结果类比参见表1.
表1.平衡态热力学与准静态过程假说熵变计算结果类比
热力学 过程 | 可逆膨胀 | 反抗50kPa恒外压不可逆膨胀 | 自由膨胀 | ||||||
ΔSClo (/J·K-1) | ΔSAmb (/J·K-1) | ΔSIso (/J·K-1) | ΔSClo (/J·K-1) | ΔSAmb (/J·K-1) | ΔSIso (/J·K-1) | ΔSClo (/J·K-1) | ΔSAmb (/J·K-1) | ΔSIso (/J·K-1) | |
平衡态 热力学 | 5.763 | -5.763 | 0 | 5.763 | -4.157 | 1.606 | 5.763 | 0 | 5.763 |
准静态过程假说 | 5.763 | -5.763 | 0 | 5.763 | -4.157 | 1.606 | 5.763 | 0 | 5.763 |
表1显示:理想气体恒温膨胀过程,用平衡态热力学或准静态过程假说计算得到的ΔSIso、ΔSAmb及 ΔSClo
的值分别相同.
2.2 化学反应
热力学化学反应(或相变)均发生在恒温、恒压及环境不提供有效功的条件下.
例:计算298.15K及100kPa下,化学反应CH4(g)+CO2(g)=2CO(g)+2H2(g)的ΔSIso、ΔSAmb及 ΔSClo.
298.15K标态下有关物质的热力学性质参见如下表2[4].
表2. 298.15K标态下有关物质的热力学性质
热力学性质 | ΔfHθm(/kJ·mol-1) | ΔfGθm(/kJ·mol-1) | Sθm(/J·mol-1·K-1) |
CH4(g) | -74.81 | -50.72 | 186.264 |
CO2(g) | -393.509 | -394.359 | 213.74 |
CO(g) | -110.525 | -137.168 | 197.674 |
H2(g) | 0 | 0 | 130.684 |
依热力学基本原理可得:298.15K及100kPa下,化学反应CH4(g)+CO2(g)=2CO(g)+2H2(g)的
ΔrSθm=Σ(νi·Sθm,i)
=2Sθm(CO)+2Sθm(H2) -Sθm(CH4)-Sθm(CO2)
=2×197.674J·mol-1·K-1+2×130.684J·mol-1·K-1-186.264J·mol-1·K-1-213.74J·mol-1·K-1+
=256.712J·mol-1·K-1
ΔrHθm=Σ(νi·ΔfHθm,i)
=2ΔfHθm(CO)+2ΔfHθm(H2) -ΔfHθm(CH4)-ΔfHθm(CO2)
=2×(-110.525kJ·mol-1)-(-74.81kJ·mol-1)-(-393.509kJ·mol-1)
=247.269kJ·mol-1
ΔrGθm=Σ(νi·ΔfGθm,i)
=2ΔfGθm(CO)+2ΔfGθm(H2) -ΔfGθm(CH4)-ΔfGθm(CO2)
=2×(-137.168kJ·mol-1)-(-50.72kJ·mol-1)-(-394.359kJ·mol-1)
=170.743kJ·mol-1
2.2.1 平衡态热力学
平衡态热力学认为:
ΔSClo=ΔrSθm=256.712J·mol-1·K-1
ΔSAmb=-Q/T2= -ΔrHθm/T2=-247.269kJ·mol-1/298.15K=-829.34J·mol-1·K-1
ΔSIso= ΔSAmb+ ΔSClo=256.712J·mol-1·K-1-829.34J·mol-1·K-1=-572.63J·mol-1·K-1
2.2.2 准静态过程假说
准静态过程假说认为:
ΔSClo=ΔrSθm=256.712J·mol-1·K-1
恒压条件下由式(5)可得: dSAmb=[-δQ-δW']/T 2 (13)
恒温条件下,式(13)积分可得:
ΔSAmb=(-Q-W')/T2 (14)
另恒温恒压条件下,化学反应的
Q=T·ΔSClo=298.15K×256.712J·mol-1·K-1=76.539kJ·mol-1
W'= ΔrGθm=170.743kJ·mol-1
将Q与W'的值分别代入式(14)可得:
ΔSAmb=[-76.539kJ·mol-1-170.743kJ·mol-1]/298.15K=-829.387J·mol-1·K-1
则:ΔSIso= ΔSAmb+ ΔSClo=256.712J·mol-1·K-1-829.387J·mol-1·K-1=-572.675J·mol-1·K-1
2.2.3 平衡态热力学与准静态过程假说熵变计算结果类比
恒温、恒压及环境不提供有效功前提下,平衡态热力学与准静态过程假说化学反应熵变计算结果类比参见
表2.
表2.平衡态热力学与准静态过程假说化学反应熵变计算结果类比
化学反应 | ΔSClo (/J·K-1) | ΔSAmb (/J·K-1) | ΔSIso (/J·K-1) |
平衡态热力学 | 256.712 | -829.34 | -572.63 |
准静态过程假说 | 256.712 | -829.387 | -572.675 |
表2数据显示,在计算误差范围内,平衡态热力学与准静态过程假说化学反应熵变计算结果分别相同.
2.3 相变
例:计算298.15K及100kPa下甲醇液气相变过程的ΔSIso、ΔSAmb及 ΔSClo. 298.15K标态下有关物质的热
力学性质参见如下表3[3].
表3. 298.15K标态下有关物质的热力学性质
热力学性质 | ΔfHθm(/kJ·mol-1) | ΔfGθm(/kJ·mol-1) | Sθm(/J·mol-1·K-1) |
CH3OH(l) | -238.66 | -166.27 | 126.8 |
CH3OH(g) | -200.66 | -161.96 | 239.81 |
依热力学基本原理可得:298.15K及100kPa下,不可逆相变CH3OH(l)=CH3OH(g)的
ΔrSθm=Σ(νi·Sθm,i) =Sθm(CH3OH,g) -Sθm(CH3OH,l)
=239.81J·mol-1·K-1-126.8J·mol-1·K-1
=113.01J·mol-1·K-1
ΔrHθm=Σ(νi·ΔfHθm,i)=ΔfHθm(CH3OH,g)-ΔfHθm(CH3OH,l)
=-200.66kJ·mol-1-(-238.66kJ·mol-1)
=38.00kJ·mol-1
ΔrGθm=Σ(νi·ΔfGθm,i)=ΔfGθm(CH3OH,g)-ΔfGθm(CH3OH,l)
=-161.96kJ·mol-1-(-166.27kJ·mol-1)
=4.31kJ·mol-1
2.3.1 平衡态热力学
平衡态热力学认为:
ΔSClo=ΔrSθm=113.01J·mol-1·K-1
ΔSAmb=-Q/T2= -ΔrHθm/T2=-38.00kJ·mol-1/298.15K=-127.45J·mol-1·K-1
ΔSIso= ΔSAmb+ ΔSClo=113.01J·mol-1·K-1-127.45J·mol-1·K-1=-14.44J·mol-1·K-1
2.3.2 准静态过程假说
准静态过程假说认为:
ΔSClo=ΔrSθm=113.01J·mol-1·K-1
恒压条件下由式(5)可得: dSAmb=[-δQ-δW']/T 2 (15)
恒温条件下,式(15)积分可得:
ΔSAmb=(-Q-W')/T2 (16)
另恒温恒压条件下,化学反应的
Q=T·ΔSClo=298.15K×113.01J·mol-1·K-1=33.69kJ·mol-1
W'= ΔrGθm=4.31kJ·mol-1
将Q与W'的值分别代入式(16)可得:
ΔSAmb=[-33.69kJ·mol-1-4.31kJ·mol-1]/298.15K=-126.75J·mol-1·K-1
则:ΔSIso= ΔSAmb+ ΔSClo=113.01J·mol-1·K-1-126.75J·mol-1·K-1=-13.74J·mol-1·K-1
2.3.3 平衡态热力学与准静态过程假说熵变计算结果类比
恒温、恒压及环境不提供有效功前提下,平衡态热力学与准静态过程假说甲醇相变熵变计算结果类比参见
表3.
表3.平衡态热力学与准静态过程假说化学反应熵变计算结果类比
化学反应 | ΔSClo (/J·K-1) | ΔSAmb (/J·K-1) | ΔSIso (/J·K-1) |
平衡态热力学 | 113.01 | -127.45 | -14.44 |
准静态过程假说 | 113.01 | -126.75 | -13.74 |
表3数据显示,在计算误差范围内,平衡态热力学与准静态过程假说甲醇相变的熵变计算结果分别相同.
3. 结论
①理想气体pVT变化的恒温过程;②恒温恒压及环境不提供有效功前提下进行化学反应(或相变)的熵
变,采用平衡态热力学及准静态过程假说计算,在误差允许范围内,结果相符;表明准静态过程假说熵变计算
方法合理.
参考文献
[1]余高奇. 热力学第一定律研究. http://blog.sciencenet.cn/u/yugaoqi666. 科学网博客, 2022,8.
[2]余高奇. 热力学第二定律研究. http://blog.sciencenet.cn/u/yugaoqi666. 科学网博客, 2022,8.
[3]天津大学物理化学教研室编. 物理化学(上册,第四版).北京:高等教育出版社, 2001,12:156
[4] Lide D R. CRC Handbook of Chemistry and Physics. 89th ed, Chemical Co, 2008,17:2688.
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