创建时空可变系多线矢物理学（33）引力也是辏力，

（接（32））

 

当引入辏力的相应表达式，设M(0(0))足够大，引力中心与参考系原点(0)相重，且运动仅限于在[基矢012] 3-维时空内 (即Newton 引力)，并取变换：

1/L(0) =r(1-0)(3)=[r(1-0)(b))^2,b=1到3求和]^(1/2)，上式简化为：

[矢F引(1-0)0]~- ict(1-0)KM(0(0))M(0(1)L(0)^3(1+((rp(12))/(M(0(1)c))^2

((dL(0)/d[角r(0,1)])^2+ L(0)^2))^2;

[矢F引(1-0)1]~-KM(0(0))M(0(1)L(0)^2 c(r(0,1))(1+((rp(12))/(M(0(1)c))^2

((dL(0)/d[角r(0,1)])^2+ L(0)^2))^(1/2);

[矢F引(1-0)2]~-KM(0(0))M(0(1)L(0)^2 s(r(0,1)) (1+((rp(12))/(M(0(1)c))^2

((dL(0)/d[角r(0,1)])^2+ L(0)^2))^(1/2);

[矢F引(1-0)3]=0,                         ((0):, (1) 均实物粒子)

 

[矢F引(1-0)0]~- ict(1-0)KM(0(0))h[频率(1)]c^(-2)(rp(12))L(0)^3

((dL(0)/d[角r(0,1)])^2+ L(0)^2))^(1/2);

[矢F引(1-0)1]~-KM(0(0))h[频率(1)]c^(-2)(rp(12))L(0)^2 c(r(0,1))

((dL(0)/d[角r(0,1)])^2+ L(0)^2))^(1/2);

[矢F引(1-0)2]~-KM(0(0))M(0(1)h[频率(1)]c^(-2)(rp(12))L(0)^2 s(r(0,1))

((dL(0)/d[角r(0,1)])^2+ L(0)^2))^(1/2);

[矢F引(1-0)3]=0,                         ((0):实物粒子, (1):光子)

 

（未完待续）

 

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