时空可变系多线矢物理学的创建、作用与发展（35）(2)光子在引力作用下的频率红移

（接（34）

由在(1)点的光子的惯性力，和受在(0)点的相对静止质量作用的引力，与微分位置矢在3维空间分量的点乘积相等，建立方程。按[基矢系(0)]：

KM(0(0))c^(-2) h[频率(1)]d L(0)=hd[频率(1)], 并取小量KM(0(0))c^(-2)/r(1(0,(3))的1级近似 (即r(1(0,(3))=1/ L(0)远大于KM(0(0))c^(-2))，解得：

[频率(1)]~C(0)(1+ KM(0(0))c^(-2)/r(1(0,(3))+…),                   (9.3)

其中C(0)是按[基矢系(0)]的积分常数，相当于在引力可忽略的远处

(r(1(0,(3))很大)的频率。

按(9.3)，当光子 由 距引力中心r(1(0,(3))处 移至r’(1(0,(3))处，其频率移动：

差[频率(1)]= [频率(1)] - [频率’(1)]

= KM(0(0))c^ (-2)( 1/ r(1(0,(3))-1/ r(1(0,(3))) [频率(1)],        (9.4)

按[基矢系(1)]，当在(1)点的光子由距引力中心r(1(0,(3))处移至r’(1(0,(3))处，其频率移动：

差[频率(1)]= [频率(1)] - [频率’(1)]

= KM(0(0))c^ (-2) (1/ r(1(0,(3))-1/ r(1(0,(3))) [频率(1)],         (9.4’)

(9.4),(9.4’)有相同的形式，且都与Einstein所给光子频率随其距引力中心距离而变的光子频率“红移”公式完全相符，并已由以地球、太阳、和多种星团的多个恒星为引力中心的许多实测所验证。

 

（未完待续）

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