时空可变系多线矢物理学的创建、作用与发展（32）对适当的初始条件，

（接（31））

 

由上式L(0)的微分方程，解得M(0,1)的运动轨迹为：

L(0)~ (1+e(0)cos(1-KM(0(0))/(p(0)c^2))[角r(0,1)])/p(0),

(d L(0)/d[角r(0,1)]) +L(0)^2)

~ (1+ e(0)^2+2e(0)cos(1-KM(0(0))/(p(0)c^2))[角r(0,1)]/p(0)^2

+e(0)^2KM(0(0))/(p(0)c^2)(-2+KM(0(0))/(p(0)c^2))

sin^2 (1- KM(0(0))/(p(0)c^2))[角r(0,1)]),                         (9.1)

由(9.1)可见, 每当差[角r(0,1)]~2派/(1-或+ KM(0(0))/(p(0)c^2)) 弧度时，

M(0,1)的运动轨迹重复，即可求得每转“进动角”为：

[进动角(0)] =差[角r(0,1)]-2派~2派KM(0(0))/(p(0)c^2)弧度/转,         (9.2)

 

（未完待续）

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