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时空可变系多线矢物理学的创建、作用与发展(25)8.作为具体实例,应用于迄今唯一已有的非惯性牵引运动理论,广义相对论,所唯一讨论的引力问题。
(接(24))
为简便计,仅讨论两个质点(即设其它物体对此两者的影响可以忽略, 两者本身的尺度与其间的距离相比,可以忽略),(0),(1)间的引力。
按不变基矢系[基矢系0],
质点(0)为静止实物,静止质量为M(0(0)); 运动质量M((0))= M(0(0)),
质点(1)静止质量:M(0(1))=0, (光子); M(0(1))不=0, (实物粒子)。
质点(1)运动质量:
M(1) =h[频率(1)] c^2, (光子),
M(1)= M(0(1))(1-[r(1-0(0,j))时间导数^2/c^2,j=1到3求和] )^(-1/2) (实物粒子),
质点(0)对质点(1)的引力势为:
U(引(1-0(0))) =KM(0)M(1)([ r(1-0(0,a)) ^2, a=0到3求和] )^(-1/2)
=KM(0(0))M(0(1))(1-[r(1-0(0,j))时间导数^2/c^2,j=1到3求和] )^(-1/2)
([ r(1-0(0,a))^2, a=0到3求和] )^(-1/2), ((0),(1)均:实物粒子)
=KM(0(0))h[频率(1)] c^2([ r(1-0(0,a)) ^2, a=0到3求和] )^(-1/2),
((0)实物粒子, (1):光子) (8.1)
当M(0(0)),M((1))不=0,应有r(1-0(0)) ^2=([ r(1-0(0,a)) ^2, a=0到3求和])