时空多线矢“相宇”的统计力学 及其意义与作用 （7）一些重要结论

（接（6．4））

这就具体表明：

一切“波”都只是大量微观粒子集体或统计的表现；并非单个粒子的特性。一切单个粒子(包括单个的光子和电子)的运动特性都是宏观可观测的。而对于大量粒子，所观测的只是大量粒子集体或统计的表现，即所谓的“波”，所谓“微观粒子”只是作为大量粒子集体或统计表现的个体代表。

 

量子力学及其场论就确实是大量粒子的时空统计力学。

干涉、绕射、衍射等“波”的特性，都只是大量粒子集体或统计的表现。

因而，无须引入本身就是矛盾的，“单个粒子既是粒子又是波”的所谓“2象性”观点，就能全面合理地解释各种粒子 (包括光子和电子)的各种特性，从而使由此产生的一些错误的哲学观点不攻自破。

以各类n维多线矢“最可几分布函数”作为各相应的“波函数”，还为改造和发展量子力学和场论创造条件。

 

通常的量子统计是按量子态进行的，但仍然是对3维空间的位置1线矢与速度1线矢组成的“相宇” 进行的统计，所得到的“最可几分布”也是3维空间，不显含时间的，因而在计及各不同时刻的分布时，还须根据所统计粒子的不同特性区分为费米(Fermi，各“态”仅限有一个粒子) 与玻色(Bose，各“态”可有多个粒子) 两种不同的类型。

而本理论体系采用时空各类n维多线矢“相宇”进行的统计，其所得到的“最可几分布”，是在时空中，显含“时轴”分量的相应“相宇”中的分布，在计及各不同时刻的分布时，就没有费米与玻色两种类型的区分，而普遍适用于各种粒子(包括费米与玻色两种类型的实物粒子和光子)。它们也就是相应扩展的波函数。

 

4维时空1-线矢的统计所得到的“最可几分布”就是通常的波函数。高次线多线矢的统计所得到的“最可几分布”是对应于各相应的物理量，不能当作当作4维的多个粒子的组合。

 

各类n维多线矢“最可几分布函数”还分别反映相应多线矢取向的最可几分布，例如电磁场强度、动量矩、自旋等2线矢的最可几分布，当以点阵结构的仿射系具体分析应能有效研讨有关磁性和超导等问题。

 

多种不同种粒子各物理量的统计，也并非各同种粒子各相应物理量统计的简单叠加。多种粒子的量子力学及其场论是相应各物理量的统计力学，因而，多种不同种粒子在时空中出现的几率必然会有相应的量子纠缠。这也正是大量多种粒子的统计特性。不能误解为各单个粒子彼此约定的行为。

 

（未完待续）

 

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