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外微分是实数量子化的一种表现形式
尼采认为:如果没有数所制造的关于宇宙的永恒的仿造品,则人类将不能继续生存……
一微分形式及其外积
我们知道,一个可微函数的全微分为
.
它是的线性组合,一个很自然的想法是将
看作一个线性空间的基.
设是
上的区域,记
,
(
)为
上连续可微函数全体.将
看作一组基,其线性组合
称为一次微分形式,简称1-形式.1-形式的全体记为(或
).
如果对中的元素定义加法、数乘、零元和负元等,就可以使
成为一个
上的线性空间.对于任意
:
,
,
定义和
(
)为
,
,
进一步定义中的零元为
,
且定义负元为
显然成为一个
上的线性空间.
为了得到二次微分形式,我们先引入向量的外积这个概念.
设,
为平面
上两个线性无关的向量,我们将行列式
称为向量
与
的外积,记为
,即
.
平面上的向量的外积的讨论可以推广到上去.设
定义他们的外积为
.
它是由所张成的平行
面体的有向体积.而且这种体积满足反对称性和分配律.
类似于向量的外积,规定.
因此共有个有序元
以这些有序元为基就可以构造一个线性空间.其中
的元素称为二次微分形式.简称2-形式.于是
中的元素可以表示为
.
这种形式称为2-形式的标准形式.
一般地,在中任意选取
个组成有序元,记为
,
这里是从集合
中选取的任意
个整数.规定
.
以这些有序元为基构造一个线性空间.其中
的元素称为
次微分形式.简称
-形式.于是一般k-形式就可以表示为
.
这种形式称为形式的标准形式.
显然,当时,总有
,因此
.
上的连续可微函数称为
形式,它们的全体记为
,它是一个线性空间,函数
是它的一个基.
现在把中的
理解为一种运算.对于任意
:
,
,
定义与
的外积为
它是中的元素.
下面把这样的外积定义推广到任意的和
上去.若记
为线性空间
之和,即有
,于是
是一个
(因
)维的线性空间,因此
中的元素的一般形式为
.
记,
.则
它是形式.对一般
形式
和
形式
,定义
和
的外积
为
它是形式.对于
形式
,我们补充定义
二外微分的基本概念
设为区域,
上的可微函数
的全微分为
这可以理解为:一个-形式作了微分运算后成为了
-形式.
现在将微分运算推广到上去.对
中的任意一个
-形式.
,
定义
同时,对空间上的任意一个元素
定义.这样,微分运算
就是线性的,即
,
,其中
为常数.这样的微分运算
称为外微分.显然,
.
性质1设为
-形式,
为
-形式,则
.
证明(留作练习).
设,定义
.在下面的讨论中,我们假设微分形式的系数都具有二阶连续偏导数.
例13.34设为
-形式,证明
证明由于具有二阶连续偏导数,因此
.所以
.
性质2对任意,有
证明由于的线性性,只要证明
这种情形即可.这时,
由于具有二阶连续偏导数,因此
.所以
.
因此再由性质1可得
.
二外微分的应用
首先看Green公式
其中闭区域的边界由分段光滑的曲线L所围成.若将
看成有向面积元素,那么如果将它看成是正面积元素
的话,上式就可以表示为
对于-形式
,则由外微分的定义可得
.
于是有下式成立.
再看Stokes公式
其中为分段光滑的空间有向闭曲线,
是以
为边界的分片光滑的有向曲面,
的正向与
的侧符合右手规则.对于
-形式
,由外微分的定义可得
于是Stokes公式则变为.
同样地,对于Gauss公式
其中空间区域由分片光滑的双侧封闭曲面
所围成.如果我们将有向体积元素
看成是正体积元素
的话,它就可以表示为
对于-形式
,我们有
.
于是Gauss公式则变为.
这样,Green公式、Gauss公式和Stokes公式就可以统一地写成如下形式:.
这个式子统称为Stokes公式.它说明了,高次的微分形式在给定区域上的积分等于低一次的微分形式
在低一维的区域边界上的积分.
一、微分的外积运算
微分的外积定义:对三维空间中自变量的微分,
,
,其外积运算用
表示,如
与
的外积记为
,它们满足以下运算法则:
(1),(
是实数);
(2)外积运算对加法有分配律,如;
(3)反交换律,即任何两个微分的外积交换次序后变号,如;
(4)任意一个微分与自身的外积等于0,如;
(5)结合律,;
,
,
在几何上可以理解为有向长度微元.
在几何上可以理解为有向面积微元,
在几何上可以理解为有向体积微元.因此它们与
,
的区别在于前者是有向度量,即值有正负之分,而后者是无向的,永远是正的.把微分的外积运算与向量的外积运算
相比较,上述运算法则(1)~(4)是完全类似的.而
在几何上是以
为边的平行四边形的面积,对应于
,
,
二、外微分式及其外微分式的外积运算
设都是三维空间的函数,则分别称(1)~(4)式为零阶、一阶、二阶和三阶外微分式
(1)
(2)
(3)
(4)
例阶外微分式与
阶外微分式的外积是
阶外微分式,当
时,外积为0.
证:两个一阶外微分式的外积
一阶外微分式与二阶外微分式的外积
其余显然成立.
三、多变量积分中的积分微元代换公式
利用外积运算,可以推导多变量积分变量代换公式中微元的代换公式.
(1)二重积分中极坐标变换下的面积微元
在极坐标变换,
下,有公式
其中,面积微元有关系式,自然它不是通过
的普通乘积得到的,但它可以用
的外积运算得到:
故
(2)二重积分一般变量代换中的面积微元
在变换,
下,有公式
其中,面积微元有关系式:
同样,它符合的外微分运算.事实上,
故
(3)三重积分变量代换中的体积微元
完全类似二重积分情形,(略).
(4)第二型曲面积分计算公式
设曲面方程为,
,
则有公式
其中符号视
的方向而定.注意到这里
都是有向的,而等式右边的
是无向的,利用二重积分变量代换中已证得的面积微元关系,有
,
,
取绝对值后,立即得到上述公式.
(5)第一型曲面积分中的面积微元
设曲面的方程为
,
,则有
其中,
,
.
因为,
,
而分别是
在三坐标面上的投影,则
特别,若曲面方程为,
,则
故
四、各阶外微分式的外微分运算
在三维空间中,对于系数是可微函数的各阶外微分式(1)~(4),定义其外微分:
注1对基本外微分式的外微分,规定
在这个规定下,外微分算子的作用类似与普通微分算子,即对每一项进行运算,在每一项中又分别对每个因子进行运算,其余因子不动.所不同的是外微分算子在运算后进行外积运算,而普通微分算子在运算后进行普通乘积.例如
注2零阶外微分式的外微分就是普通的微分.
性质:阶外微分式的外微分是
阶外微分式,三阶外微分式的外微分等于0,且它们与场论中的三度(梯度,旋度,散度)有如下联系:
(1)
(2)
(3)
证(1)显然成立.
(2)
(3)
五、牛顿-莱布尼兹公式,斯托克斯公式,格林公式,高斯公式的统一描述
(1) 牛顿-莱布尼兹公式,
其中是
在
上的一个原函数.
若记,则
,则牛顿-莱布尼兹公式可写为
(2) 斯托克斯公式
或
其中是以分段光滑曲线
为边界的光滑曲面,
与
的方向遵从右手法则.
在这个公式中,由于与
都是有向的,故
是有向长度微元,
是有向面积微元,若记
,则
故斯托克斯公式可写为
格林公式作为斯托克斯公式的特殊情形,自然也具有上述形式.
(3) 高斯公式
或
其中空间闭区域以分片光滑曲面
为边界,曲面
取外侧.
在这个公式中,由于是有向的,故
也可看作有向的.若记
则
故高斯公式可写为
综合上述,可以将上述各公式统一为
其中,是
维区域,而
是
的边界(因而是
维的),
是
阶外微分(因而
是
阶外微分).
六、庞加莱(Poincare)引理及其逆
性质1(庞加莱(Poincare)引理)设是三维空间中任意外微分式,其系数有二阶连续偏导数,则
证:因为,
(1)是零阶外微分式
(2)是一阶外微分式
(3)是二阶外微分式,则
是三阶外微分式,从而
.
(4)是三阶外微分式,则,故
.
性质2(庞加莱引理之逆)设是三维空间中的
阶外微分式,其系数有一阶连续偏导数,且
,则存在一个
阶外微分式,使得
.
证(1)设是一阶外微分式
,故
因为是无旋场
是梯度场
存在零阶外微分式
,使得
于是
(2)设是二阶外微分式
,且
故
因为是无源场
是管量场
存在矢量
,使得
记,则
是一阶外微分式,且
.
(3)设是三阶外微分式
,且
令,则
.
从证明过程可见,庞加莱引理中,当
是零阶外微分式时,等价于场论中的
;而当
是一阶外微分式时,等价于场论中的
.到勘
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