时空新发展与科学革命 (49)

(接(48))

46．各类多线矢力的运动方程

   各种相互作用力=相应的惯性力，所建立的相应其各自维数的运动方程，都可解得其各能态的解。例如：

时空引力1-线矢

={k}m (v)[轴矢]点乘(D(r))[轴矢]叉乘U(0,r)[轴矢])

={k}m (v)[轴矢]点乘(D(r))[轴矢]叉乘(m(v)(0)[轴矢]/r))

=

时空自旋力1-线矢(它实际上就是时空动量1线矢的时间导数点乘速度)

=v [轴矢]点乘(D(r)叉乘P [轴矢])

=v[轴矢]点乘(D(r)[轴矢]叉乘m(v)v [轴矢]) 

因v[轴矢]点乘D(r)[轴矢]=d/dt， 因此，时空自旋力1-线矢，实际上，就是时空时空惯性力1-线矢

=v[轴矢]点乘{惯性力(j)/(ic)[基矢0j]+离心力(j) [基矢kl]，jkl=123循环求和},  

   即有：

{k}m (v)[轴矢]点乘(D(r))[轴矢]叉乘(m(v)(0)[轴矢]/r))

= v[轴矢]点乘(D(r)[轴矢]叉乘m(v)v [轴矢])，

洛伦兹电磁力1线矢：

[F(L)矢]=q’v(r’)[轴矢r]点乘(D(r)[轴矢r]A(r)[轴矢r])

=q’v’[轴矢r]点乘{E(j)/(ic)[基矢0j]+H(j) [基矢kl]，jkl=123循环求和},  

={q’v’(j)H(j),j=1到3求和}[基矢0]

+{q’(v’(0)H(j)+v’(k)E(l)/(ic))[基矢j],jkl=123循环求和}

其中，q’v’[轴矢r]就是4维时空电流矢J’[轴矢r]。

=

时空自旋力1-线矢(它实际上就是时空动量1线矢的时间导数点乘速度)

   =v [轴矢]点乘(D(r)叉乘P [轴矢])

=v[轴矢]点乘(D(r)[轴矢]叉乘m(v)v [轴矢]) 

即有：

q’v(r’)[轴矢r]点乘(D(r)[轴矢r] 叉乘A(r)[轴矢r])

= v[轴矢]点乘(D(r)[轴矢]叉乘m(v)v [轴矢])，

时空电磁力22, 1线矢：

F(L[22,1-线矢])     （原点、r、r’3处均为带电粒子

当q(0)+q=0，q(0)+q+q’=0，应排除于此例）

=J’[轴矢]叉乘(D(r)[轴矢]叉乘A(r)[轴矢]) 

叉乘(D(r)[轴矢]叉乘A’(r’,v’)[]轴矢{L})

A’(r’,v’)[轴矢]=J(r)[轴矢]/(r’-qr/(q+q(0)))

=qv(r)[轴矢]/(r’-qr/(q+q(0)))

qr/(q+q(0))=q((ict)^2+x^2+y^2+z^2)^(1/2) /(q+q(0)),

 是原点和r处粒子的电荷中心距原点的长度。

r’-qr/(q+q(0))是r’处粒子与原点和r处粒子的电荷中心的距离。

时空自旋力22,1-线矢

=v’[轴矢]叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P(v)[轴矢])

叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P’(v’)[轴矢]{k”})  

时空引力22,1-线矢     （原点、r、r’3处均为电中性粒子，

也包括其中有任何1个，为带电粒子）

={k}m’v’[轴矢]叉乘((D(r)[轴矢]叉乘U(r)[轴矢])

叉乘((D(r)[轴矢]叉乘U’(r’)[轴矢]{k*})

U’(r’)[轴矢]=m’(v’)[轴矢]/(r’-(mr)/(m+m(0)))

m(v)(0)是在坐标原点处粒子的运动质量。

mr/(m+m(0))= m((ict)^2+x^2+y^2+z^2)^(1/2) /(m+m(0)),

 是原点和r处粒子的运动质量中心距原点的长度。

r’-mr/(m+m(0))是r’处粒子与原点和r处粒子的运动质量中心的距离。

   即有：

时空引力22,1-线矢     （原点、r、r’3处均为电中性粒子，

也包括其中有任何1个，为带电粒子）

={k}m’v’[轴矢]叉乘((D(r)[轴矢]叉乘U(r)[轴矢])

叉乘((D(r)[轴矢]叉乘U’(r’)[轴矢]{k*})

=

时空自旋力22,1-线矢

=v’[轴矢]叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P(v)[轴矢])

叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P’(v’)[轴矢]{k”})，

时空电磁力22, 1线矢：

F(L[22,1-线矢])     （原点、r、r’3处均为带电粒子

当q(0)+q=0，q(0)+q+q’=0，应排除于此例）

=J’[轴矢]叉乘(D(r)[轴矢]叉乘A(r)[轴矢]) 

叉乘(D(r)[轴矢]叉乘A’(r’,v’)[]轴矢{L})

=

时空自旋力22,1-线矢

=v’[轴矢]叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P(v)[轴矢])

叉乘(D(r)[轴矢]叉乘P’(v’)[轴矢]{k”})，

   它们都有各自的参变量和相应的维数，而有相应个方程，都可解得其各能态的解。

   对于电中性的粒子，

从高能态跃迁到低能态，辐射出相应的声子。

吸收声子，从相应的低能态跃迁到相应的高能态。

   由此，形成电中性的粒子在各能态的位能与声子的动能的封闭系统。

   对于带电的粒子，

从高能态跃迁到低能态，辐射出相应的光子。

吸收光子，从相应的低能态跃迁到相应的高能态。

   由此，形成带电的粒子在各能态的位能与光子的动能的封闭系统。

(未完待续)