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理论物理学要点及其发展(52)
(接(51))
51.电磁力1线矢
在r1(X)处电荷量(+,-)q1(X)对于在r(X)处电荷量(+,-)q(X),速度[矢v(X)]的电磁力1线矢:
[矢Fe(X)]=(+,-)q(X)[矢v(X)]
叉乘
在r1(X)处电荷量(+,-)q1(X)在r(X)处的电磁场强度
=(+(两电荷同性) ,- (两电荷异性) )q(X)[矢v(X)]
叉乘
q1(X){([偏分r(X,0)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X))j
-([偏分r(X,j)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X))0)[矢r(X,0j)]
+([偏分r(X,k)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X))l
-([偏分r(X,l)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X))k)[矢r(X,kl)]},
=(+(两电荷同性) ,- (两电荷异性) )q(X)q1(X)
{v(X,0)([偏分r(X,k)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X))l[矢r(X,0kl)]
+v(X,j)[偏分r(X,k)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X))l[矢r(X,jkl)])
, jkl循环=123循环},
它们中,也都含有反映时空弯曲特性的相应各量。
当其中,全部w(Ax’,xa’)=0, 就蜕化为惯性牵引运动的情况。
注意到:r(X,j),j=1,2,3,也都是t的函数,而r(X,0)只是t的函数,却不是r(X,j),j=1,2,3,的函数。
当s(X,0)<< s(X,(3)),s(X,0)可忽略,为远程,
电磁力1线矢=(+(两电荷同性) ,- (两电荷异性) )q(X)q1(X)
{v(X,0)([偏分r(X,k)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X,(3)))l[矢r(X,0kl)]
+v(X,j)[偏分r(X,k)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X,(3)))l[矢r(X,jkl)])
, jkl循环=123循环},就是现有理论的。
当s(X,0)>> s(X,(3)),s(X,(3))可忽略,为近程,
电磁力1线矢就=(+(两电荷同性) ,- (两电荷异性) )q(X)q1(X)
{v(X,0)([偏分r(X,k)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X,0))l[矢r(X,0kl)]
+v(X,j)[偏分r(X,k)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X,0))l[矢r(X,jkl)])
,jkl循环=123循环},就与现有理论完全不同。
处于两者之间的情况,就是两者的过渡态。
(未完待续)
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