理论物理学要点及其发展（52）

（接（51））

51．电磁力1线矢

在r1(X)处电荷量(+,-)q1(X)对于在r(X)处电荷量(+,-)q(X)，速度[矢v(X)]的电磁力1线矢：

[矢Fe(X)]=(+,-)q(X)[矢v(X)]

叉乘

在r1(X)处电荷量(+,-)q1(X)在r(X)处的电磁场强度

        =(+(两电荷同性) ,- (两电荷异性) )q(X)[矢v(X)]

叉乘

q1(X){([偏分r(X,0)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X))j

-([偏分r(X,j)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X))0)[矢r(X,0j)]

+([偏分r(X,k)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X))l

-([偏分r(X,l)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X))k)[矢r(X,kl)]}，

        =(+(两电荷同性) ,- (两电荷异性) )q(X)q1(X)

{v(X,0)([偏分r(X,k)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X))l[矢r(X,0kl)]

+v(X,j)[偏分r(X,k)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X))l[矢r(X,jkl)])

, jkl循环=123循环}，

它们中，也都含有反映时空弯曲特性的相应各量。

当其中，全部w(Ax’,xa’)=0, 就蜕化为惯性牵引运动的情况。

   注意到：r(X,j),j=1,2,3,也都是t的函数，而r(X,0)只是t的函数，却不是r(X,j),j=1,2,3,的函数。

当s(X,0)<< s(X,(3))，s(X,0)可忽略，为远程，

电磁力1线矢=(+(两电荷同性) ,- (两电荷异性) )q(X)q1(X)

{v(X,0)([偏分r(X,k)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X,(3)))l[矢r(X,0kl)]

+v(X,j)[偏分r(X,k)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X,(3)))l[矢r(X,jkl)])

, jkl循环=123循环}，就是现有理论的。

当s(X,0)>> s(X,(3))，s(X,(3))可忽略，为近程，

电磁力1线矢就=(+(两电荷同性) ,- (两电荷异性) )q(X)q1(X)

{v(X,0)([偏分r(X,k)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X,0))l[矢r(X,0kl)]

+v(X,j)[偏分r(X,k)] (cosA(r(X),r1(X))/s(X,0))l[矢r(X,jkl)])

 ,jkl循环=123循环}，就与现有理论完全不同。

处于两者之间的情况，就是两者的过渡态。

（未完待续）