创建时空可变系多线矢物理学（79）更高次、线的时空力

（接（78））

 

类似地，更多个运动粒子对(b)粒子的更高次、线的时空力(22)(22)1-线矢(其分量0((kl,lj)(lj,jk)),0((lj,jk)(jk,kl)),0((jk,kl)(kl,lj)),j((0k,0l)(0k,kl)),j((0k,0l)(0l,kl)),

j((0k,kl)(0l,kl)); jkl=123循环), 以及时空力((22)(22))((22)(22))1-线矢,…,以及时空力(222)(222)1-线矢(其分量0((0k,0l,kl)(0l,0j,lj)),0(0l,0j,lj)(0j,0k,jk)),0((0j,0k,jk)(0k,

0l,kl)),j((23,31,12)(0k,0l,kl)),j((23,31,12)(0l,0j,lj)),j((23,31,12)(0j,0k,jk)); jkl=123循环), 以及时空力((222)(222))((222)(222))1-线矢,… (都是赝(22)1-线矢，有12维，可看作3个彼此禁闭成团的各有4维的1-线矢,但矢算各不相同)

以上这各类由多(n+1)个电磁场强度2-线矢组成的22-线矢或222-线矢组成的力1-线矢，都按c^(2n)倍而按t(b-x)^(2n)显著增强。

还须注意：

(1) 以上各式都是4维时空的距离1-线矢[矢r(b-x)]的函数，且都全部普遍适

用于任意(包括非惯性时空)牵引运动系，远、近程相互作用，及其过渡、转换的各种情况。

 (2)对于高次、线的力多线矢，它们都在长时间或近程(即t(b-x)>>r(b-x)(3)/c)

条件下 显著，就必须计及，甚至起主要作用，而在短时间或远程(t(b-x)<<

r(b-x)(3)/c)条件下都可忽略，这也正是远、近程相互作用有显著差异的又一重要原因。

(3)而通常的相应结果都只是本文结果在惯性牵引运动系(全部时空联络系数w(w,vu)=0；w,u,v=0,1,2,3, 全部Wr(b)a=1；a=0,1,2,3)、远程条件(即t(b-x)<<

r(b-x)(3)/c)下的特例。

(4)以上各式也都适用于Riemann时空，其相应的牵引运动系是包括非惯性运动在内的任意参考系，而且当选定在某点的基矢系为不变系后，时空中其它各点的各量就都须按各该点相应的可变基矢系表达，仅当其中全部的时空联络系数都为零时 (对于多个质点的孤立(无外力)系统，当选定在质心处的基矢系为不变系，在时空中这各点的运动就可当作 质心 以相应的折合运动质量作惯性运动)，才蜕化成为Euclid时空, 其相应的牵引运动系也才蜕化成为惯性的，相应的电动力学公式也才都蜕化成为相应的已知形式。

 

(未完待续)

 

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