创建时空可变系多线矢物理学（29）作为具体实例，应用于迄今唯一已有的非惯性牵引运动理论，广义相对论，所唯一讨论的引力问题。

（接（28））

 

为简便计，仅讨论两个质点(即设其它物体对此两者的影响可以忽略, 两者本身的尺度与其间的距离相比，可以忽略),(0),(1)间的引力。

 

我们先按不变基矢系处理，而所得到大时空范围内的一些结果，却是与实际观测显著偏差。

然后，作相应的可变基矢系处理，以更正因时空弯曲的相应修正，而能与实际观测很好相符。

由此，得到各问题的正确结果，并具体表明：对于大时空范围内的各种非惯性问题的处理，必须计及时空弯曲特性。

 

按不变基矢系[基矢系0]，

质点(0)为静止实物，静止质量为M(0(0)); 运动质量M((0))= M(0(0))，

质点(1)静止质量：M(0(1))=0, (光子); M(0(1))不=0, (实物粒子)。

质点(1)运动质量：

M(1) =h[频率(1)] c^2, (光子)，

M(1)= M(0(1))(1-[r(1-0)(j))时间导数^2/c^2,j=1到3求和] )^(-1/2) (实物粒子)，

质点(0)对质点(1)的引力势为:

U(引(1-0)(0))) =KM(0)M(1)([ r(1-0)(a)) ^2, a=0到3求和])^(-1/2)

=KM(0(0))M(0(1))(1-[r(1-0)(j))时间导数^2/c^2,j=1到3求和] )^(-1/2)

 ([ r(1-0)(a))^2, a=0到3求和] )^(-1/2),      ((0),(1)均:实物粒子)

=KM(0(0))h[频率(1)] c^2([ r(1-0)(a)) ^2, a=0到3求和])^(-1/2),

((0)实物粒子, (1):光子)

由于任何两质点不可能存在于同一的时空位置，必有r(1-0) ^2=([ r(1-0)(a)) ^2, a=0到3求和]) 不=0，否则U(引(1-0(0))无意义,。因而，在4维空间的单连通区域内应将r(1-0) =0的点 从相应的Green函数在4维空间的积分中扣除。

 

（未完待续）

 

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