时空可变系多线矢物理学的创建、作用与发展（33）实际观测表明：(9.2)表达的每转“进动角”并不正确，

（接（32）

这是因为该式的导出并未考虑到非惯性牵引运动系时空的弯曲特性，而采用了不变基矢系[基矢系(0)]表达(1)点的运动轨迹。为此，将(9.1)由按[基矢系(0)]变换为按可变基矢系[基矢系(!)]：

L(0,(1)) ~正或负2/(cos[角r(0,1)]sin[角r(0,1)](2c^2t(0,1)^2

     (1+e(0)sin[角r(0,1))^2/p(0) -1])

                 (1+e(0)sin(1-3KM(0(0))/(p(0)c^2)) [角r(0,1)]

-(3派/2)e(0)KM(0(0))/c^2 cos[角r(0,1)]

-2p(0)(1+(1+e(0)sin[角r(0,1)])^3/((1+e(0)sin[角r(0,1)])^2

-p(0)^2/2c^2t(0,1)^2))e(0)KM(0(0))/c^2

([角r(0,1)]-派/2)cos[角r(0,1)] +…),               (9.1')

由(9.1')可见，每当差[角r(0,1)(1)]~2派/(1- 3 KM(0(0))/(p(0)c^2)或~2派(1+3 KM(0(0))/(p(0)c^2) 弧度时，M(0,1)的运动轨迹重复，即可求得每转“进动角”为：

[进动角(1)]= 差[角r(0,1)(1)]-2派~6派KM(0(0))/(p(0)c^2)弧度/转,      (9.2')

 

（未完待续）

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