4维时空各维多线矢物理学（9）

10.m0=0量子的各种运动学物理量

由第9节已知，

3维时空偏分1线矢：

δz(3)[1线矢]={δz0[0基矢]/(iδz0)+δzj[j基矢]/δzj,j=1到2求和}

={δz0[0基矢]/(iδz0)+δz(2)[(2)基矢]/δz(2)},

2维空间偏分1线矢：

δz(2)[1线矢]=δz(2)[(2)基矢]/δz(2)={δzj[j基矢]/δzj,j=1到2求和}，

z(3)0=(c或a*)t，c、a*，分别为，所在介质中的光速、声速，

t是经历的时间，r(3)是传播的距离。

按(z(3)(2)/a)^2-(t/b)^2=1，z(3)(2)=a(1+(t/b)^2)^(1/2)，

或按r(3)=(c或a*)t，变换为a’(1+(r(3)/b’)^2)^(1/2)，

由第8节已知，

m0=0的量子(包括，光子、声子)：

因，运动质量m=hν/(c或a*)^2，有：

pz(3)[1线矢]=hν/(c或a*)^2乘vz(3)[1线矢]

=hν/(c或a*)^2

=hν/(c或a*)^2{ivz(3)0[0基矢]+vz(3)(2)[(2)基矢]}，

pz(3)0=hν/(c或a*)^2乘vz(3)0=hν/(c或a*)，c、a*，分别为，所在介质中的光速、声速。

按(z(3)(2)/a)^2-(t/b)^2=1，

vz(3)(2)=a(2t/b^2)(1+(t/b)^2)^(3/2)，

3维时空自旋sz(3)[2线矢]

=δz(3)[1线矢]叉乘pz(3)[1线矢]

=hν/(c或a*)^2{(δv(4)j/(iδz(3)0)-iδv(3)0/δz(3)j)[基矢0j]

+(δvz(3)2/δz(3)1-δvz(3)1/δz(3)2)[基矢12]

,j=1到2求和}，量纲：[M]/[T],

时空自旋力fz自旋(3)[1线矢]

=vz(3)[1线矢]点乘sz(3)[2线矢]

=hν/(c或a*)^2{vz(3)j(δv(4)j/(iδz(3)0)-iδvz(3)0/δz(3)j)[基矢0]

+ivz(3)0(δvz(3)j/(iδz(3)0)-iδvz(3)0/δz(3)j)[基矢j]

+vz(3)2(δvz(3)2/δz(3)1-δvz(3)1/δz(3)2)[基矢1]

+vz(3)1(δvz(3)2/δz(2)1-δvz(3)1/δz(3)2)[基矢2]

,j=1到2求和}

=hν/(c或a*)^2{[vz(3)1(δv(4)1/(iδz(3)0)-iδvz(3)0/δz(3)1)

+vz(3)2(δv(4)2/(iδz(3)0)-iδvz(3)0/δz(3)2)][基矢0]

+[ivz(3)0(δvz(3)1/(iδz(3)0)-iδvz(3)0/δz(3)1)

+vz(3)2(δvz(3)2/δz(3)1-δvz(3)1/δz(3)2)][基矢1]

+[ivz(3)0(δvz(3)2/(iδz(3)0)-iδvz(3)0/δz(3)2)

+vz(3)1(δvz(3)2/δz(2)1-δvz(3)1/δz(3)2)][基矢2]}

时空自旋力的微分功：

dwz[标量]=fz自旋(3)[1线矢]点乘dz(3)[1线矢]

=hν/(c或a*)^2{[vz(3)1(δv()1/(iδz(3)0)-iδvz(3)0/δz(3)1)

+vz(3)2(δv(4)2/(iδz(3)0)-iδvz(3)0/δz(3)2)]idz(3)0

+[ivz(3)0(δvz(3)1/(iδz(3)0)-iδvz(3)0/δz(3)1)

+vz(3)2(δvz(3)2/δz(3)1-δvz(3)1/δz(3)2)]dz(3)1

+[ivz(3)0(δvz(3)2/(iδz(3)0)-iδvz(3)0/δz(3)2)

+vz(3)1(δvz(3)2/δz(2)1-δvz(3)1/δz(3)2)]dz(3)2}

(因：dz(3)jδvz(3)2/δz(3)j=dvz(3)j,)

=hν/(c或a*)^2{[vz(3)1(dvz(3)1+dz(3)0δvz(3)0/δz(3)1)

+vz(3)2(dvz(3)2+dz(3)0δvz(3)0/δz(3)2)]

+[vz(3)0(dz(3)1δvz(3)1/(δz(3)0)+vz(3)1dvz(3)0)

+vz(3)2(vz(3)2dvz(3)2-dz(3)1δvz(3)1/δz(3)2)]

+[vz(3)0(dz(3)2δvz(3)2/(δz(3)0)+vz(3)2dvz(3)0)

+vz(3)1(dz(3)2δvz(3)2/δz(2)1-vz(3)2dvz(3)1)]}

(因：vz(3)0、vz(3)1、vz(3)2，在此处，都是独立变量，有：

δvz(3)a/(δz(3)b)=0，当a不=b。)

=hν/(c或a*)^2{vz(3)1^2/2+vz(3)2^2/2}

=hν/(c或a*)^2{vz(3)^2/2}

=hν/(c或a*)^2{(c或a*)^2/2}

=hν/2，

时空自旋力fz自旋(3)[3线矢]

=vz(3)[1线矢]叉乘sz(3)[2线矢]，得到与时空自旋力fz自旋(3)[1线矢]正交的vz(3)[3线矢]：

=时空自旋倒易力fz*自旋(3)[1*线矢]，成为：m0=0的另一个自旋量子，也有同样的能及其相应的表达。

m0=0量子，的动量[1线矢]，也可表达为：

pz(3)[1线矢]=mvz(3)[1线矢]

=m{i(c或a*)[0基矢]+vz(3)j[j基矢],j=1到2求和}，

运动力fz(3)[1线矢]=dpz(3)[1线矢]/dt=maz(3)[1线矢]

=m{az(3)j[j基矢],j=1到2求和}，

运动能=m(vz(3)1^2/2+vz(3)2^2/2)，

2个自由度，各有能量，可用绝对温度表达为，kT，又可用频率表达为

hν。

具体表明：每个m0=0量子，自旋的结合能=hν/2，有彼此正交的2个自旋，各分有其结合能=hν的1/2；每个m0=0量子，运动能，的2个自由度，各个自由度有能量，hν，又可用绝对温度表达为，kT。

(未完待续)