一切物体的基本特性和运动规律 (15)

(接(14))

十．有关各种粒子矢算的一些问题

39. 涉及光或声的能量、频率和矢量方向的改变特性

各种波在不同介质、状态，区域内，能量的被吸收、辐射，都按：普朗克黑体辐射公式进行；被吸收剩余的部分，由介质的特性，决定，在界面处，透射与反射，各多少。

在不同介、状态，区域质内，各种波的波速，与介质相应状态的折射率成正比；在界面处，外、内速度之比，由入射角与折射角之比决定。

    在同一均匀介质、状态，区域内，波速模长不变，空间方向或频率可变；当空间方向不变，频率的红移随与时间的变化成双曲线的一支。

40. 各类多线矢及其矢量的确切表达

一个矢量，只要给出其始、终2点的坐标 ，就可以完全确定。

    通常采用一个文字的箭头，标志其坐标、方向，长度，n维坐标，用n个不同文字，对于从坐标原点出发的矢量，就都已能确切表达。

    但是，对于从时空各多线矢坐标各不同位置发的矢量，就非常不够了。

     除了前面已讨论过的各牵引运动变换，而外，还必须给定封闭系统内各个粒子的全部坐标、方向，长度，才能完全确定。例如：

     3维空间的矢量，就应给定封闭系统内所有粒子3个分量的全部坐标、方向，长度，才能完全确定。即：

xr(3) [1线矢]=xr(3)n[n基矢],n=1到3求和。

(xr(3)-yr(3))[1线矢]=(xr(3)n-yr(3)n)[n基矢] ,n=1到3求和。

xr(3)-yr(3)={(xr(3)n-yr(3)n)^2 ,n=1到3求和}^(1/2)。

    须给出各(x)粒子与其它各(y)粒子的如上2式。

    当(xr(3)n>yr(3)n),n=1到3，xr(3)-yr(3)就是通常的矢量长度。

当(xr(3)n=yr(3)n), xr(3)-yr(3)={(xr(3)n’-yr(3)n’)^2+(xr(3)n”

-yr(3)n”)^2,nn’n”=123循环求和}^(1/2)。就是在n’n”平面上各2点间矢量长度。

其中，(xr(3)n’-yr(3)n’)[n’基矢]+(xr(3)n”-yr(3)n”) [n”基矢], 2项可同时大于0，也可同时小于0，此2种情况，互为牵引运动变换；也可分别为大于和小于，此2种情况，也互为牵引运动变换。

显然，以上各不同情况下，各相应粒子有不同的运动轨迹。

第13段给出的：日球、地球、月球3个粒子的封闭系统，就只是都按通常3维空间矢量表达它们，得出它们都是相对沿相应椭球表面上相应的椭圆轨迹运动；按本段的分析，就应考虑到：地球绕日球相应平面上的椭圆运动、月球绕地球相应平面的椭圆轨迹运动，的实际情况，而应按本段的分析，做相应的修改。

时空4维的矢量就应给定封闭系统内所有粒子4个分量的全部坐标、方向，长度，才能完全确定。即：

xr(4)[1线矢]=xr(4)n[n基矢],n=0到3求和，其中r(4)0=ict或 ia*t。

时空6维的矢量就应给定封闭系统内所有粒子6个分量的全部坐标、方向，长度，才能完全确定。即：

xr(6)[1线矢]=xr(6)0j[0j基矢]+xr(6)kl[kl基矢],jkl=123循环求和，

时空15维的矢量就应给定封闭系统内所有粒子15个分量的全部坐标、方向，长度，才能完全确定。即：

xr(15)[1线矢]=xr(15)0k,0l[0k,0l基矢]+xr(15)0j,kl[0j,kl基矢]

+xr(15)0j, lj[0j, lj基矢]+xr(15)0j,jk [0j,jk基矢]

+xr(15) kl,lj[kl,lj基矢],jkl=123循环求和，

时空12维的矢量就应给定封闭系统内所有粒子12个分量的全部坐标、方向，长度，才能完全确定。即：

xr(12)[1线矢]=xr(12)0k,0l,j[0k,0l,j基矢]+xr(12)0j, lj,k[0j, lj,k基矢]

+xr(12)0j,jk,l [0j,jk,l基矢] +xr(12) kl,lj,0[kl,lj,0基矢]

,jkl=123循环求和，

它们都与3维空间矢量类似地，须给出各(x)粒子与其它各(y)粒子的如上各式。并有类似而相应更为复杂的各不同情况。

显然，在相应更为复杂的各不同情况下，各相应粒子有相应更为复杂的不同的运动轨迹。

41，各维力的不同作用和效应

    3维空间的各力，相互作用各粒子性质不变，彼此按相应的轨迹运动。

    4维时空各力，相互作用各粒子性质也不变，也彼此按相应的轨迹运动，但形成不同的能级，静止质量不=0的带电或电中性粒子在不同能级的跃迁，就分别辐射或吸收相应的静止质量=0的光子或声子。

   各基本粒子在时空12维的强力相互作用下，结合成为激发态的新粒子，经相应的弛豫时间，在时空12维的弱力作用下，成为非激发态的该粒子，结合能的减少形成相应的光子辐射。

42．粒子运动方程无法求解的情况

特别是，按各粒子运动方程求解其轨迹，必须个相应的初始和边界条件，当相应的封闭系统中各种粒子较多时，就会无法确定其中各粒子的初始和边界条件，而不能求得各粒子运动方程的解，而只能由相应的各热力学函数和热力学定律求得其宏观的各平均值，或按其相应的几率特性，求得其相应的统计结果。

(未完待续)