时空新发展与科学革命 (27)

(接(26))

24．各种时空力1线矢的确切表达、具体分析

现在，已有可能，也有必要，确切表达、具体分析各类时空力多线矢。

首先，确切表达、具体分析各种时空力1线矢。

时空惯性力：

                                            量纲

时空离心力1线矢

=v [轴矢]点乘(r[轴矢r]叉乘P[轴矢] /r^2)，    [M][L] [T]^(-2)

   v=dr/dt,  p=m(v)v

时空自旋力1-线矢(它实际上就是时空动量1线矢的时间导数点乘速度)

   =v [轴矢]点乘(D(r)叉乘P [轴矢])             M][L][T]^(-2)

=v[轴矢]点乘(D(r)[轴矢]叉乘m(v)v [轴矢]) 

因v[轴矢]点乘D(r)[轴矢]=d/dt， 因此，时空自旋力1-线矢，实际上，就是时空惯性力1-线矢

=v’[轴矢]点乘{惯性力(j)/(ic)[基矢0j]+离心力(j) [基矢kl]，jkl=123循环求和},  

实际上，4维时空的自旋力1-线矢相当于包括着3维空间的惯性力和离心力。

P(v)[轴矢]=m(v)v [轴矢]

m(v)、v分别是在r点处粒子的运动质量、速度。

D(r)[轴矢]叉乘P(v)[轴矢]                [M] [T] ^(-1)

D(r)[轴矢]叉乘P(v)[轴矢]{k”}                 1

{k”}=r/(mc)                            [M] ^(-1) [T]

{k”}为相应的自旋力的量纲系数。

   因此，以上的各种时空惯性力1-线矢，都可以由时空自旋力1-线矢统一地表达。

时空相互作用力：

时空电磁力1线矢：

[F(L)1线矢]=qv[轴矢]点乘(D(r)[轴矢]A(r,v)[轴矢])

=qv[轴矢]点乘{E(j)/(ic)[基矢0j]+H(j) [基矢kl]，jkl=123循环求和},  

= q{v(j)(E(j)[基矢0] + H(j) [基矢j],j=1到3求和}

=J [轴矢]叉乘(D(r)[轴矢]叉乘A(r,v)[轴矢]) 

其中，

qv[轴矢]就是4维时空电流矢J [轴矢]。

A(r,v)[轴矢]=J(0) [轴矢]./r=q(0)v(0) [轴矢]/r是坐标原点处粒子在r处的电磁势1线矢。

J(0)、q(0)、v(0)分别是在坐标原点处粒子的电流、电荷、速度。

J、 q、v分别是在坐标r处粒子的电流、电荷、速度。

r=((ict)^2+x^2+y^2+z^2)^(1/2)。

v=dr/dt=((ic)^2+(dx/dt)^2+(dy/dt)^2+(dz/dt)^2)^(1/2)。

如果两粒子电荷符号，相同，就是斥力，相反，就是吸力。

                                               量纲

D(r)[轴矢]A(r,v)[轴矢]                   [M]^(1/2)[L]^(-1/2)[T]^(-1)

D(r)[轴矢]A(r,v)[轴矢]{L}                          1

{L}=c^(1/2)t^(3/2)/m^(1/2)                    [M]^(-1/2)[L]^(1/2)[T]

{L}为相应的电磁力的量纲系数。

时空引力1-线矢

={k}m (v)[轴矢]点乘(D(r))[轴矢]叉乘U(0,r)[轴矢])

={k}m (v)[轴矢]点乘(D(r))[轴矢]叉乘(m(v)(0)[轴矢]/r))

{k}（由引力与电磁力量纲比较而来）

= 6.68510^(-8)厘米^3/[克秒^2] 有量纲：[M]^(-1)[L]^3[T]^(-2)

因而，克、厘米、秒单位，同质量的引力1-线矢与同电荷的电磁力1-线矢相比，引力1-线矢完全可以略去不计。

而电磁力1-线矢只存在于都是带电荷的粒子之间，只要其一是电中性的，与其相互作用的电磁力1-线矢就彼此近于相互抵消而可略去不计。

U(0,,r)[轴矢]=m(v)(0)[轴矢]/r

m(v)(0)是在坐标原点处粒子的运动质量。

r=((ict)^2+x^2+y^2+z^2)^(1/2)。

D(r)[轴矢]U(r)[轴矢]                   [M] L] ^(-2)

D(r)[轴矢]U(r)[轴矢]{k*}                    1

{k*}=r/m                               [M]^(-1)[L]^2

{k*}为相应的引力的量纲系数。

(未完待续)