时空新发展显示第3次科学革命已经到来(34)

(接(33))

19.可变系电动力学方程

由于可变系是随牵引位置矢以及相应的各级微商而变化，因而：

按时空可变系,带电荷q (只能是实物粒子)，r处速度v的粒子对r’

处单位电荷速度v’的的电磁势1-线矢量场、电磁场强度2-线矢量场分别为：

电磁势1-线矢量场A(r)[轴矢r]=q (v(r)[轴矢r]- v’(r)[轴矢r])/(r-r’)/c，

时空偏分1-线矢D(r)[轴矢D(r)]={ W(r,x){D(r,x)} [基矢x], x=0到3求和}

其中，v(r)[轴矢r]和v’(r)[轴矢r]都还与相应的牵引位置矢和速度矢有关。

W(r,x)=1+[r(x’)w(rx,x’a’)dl(r,a’)/ (d r(x) ,x=0到3求和]

D(r)[轴矢r]A(r)[轴矢r] ={iE(j) [基矢0j]+H(j) [基矢kl]，jkl=123循环求和},  

其中q在r’点的电、磁场强度为 (jkl=123循环)：

电场强度iE(j)=(D(r)A,0j) [基矢0j]

={(W(r,0){D(r,0)}A(j)-W(r,j){D(r,j)}A(0))

+{A(x)(W(r,0)(D(l,0)/D(r,0)}w(j,x0)-W(r,j){D(l,j)/D(r,j)}w(0,xj),x=0到3求和)

  , j=1到3求和}[基矢0j]

磁场强度H(j)=(D(r)A,kl) [基矢kl]

={(W(r,k){D(r,k)}A(l)-W(r,l){D(r,l)}A(k))

+{A(x)(W(r,k)(D(l,k)/D(r,k)}w(l,xk)-W(r,l){D(l,l)/D(r,l)}w(k,xj),x=0到3求和)

  , jkl=123循环求和}[基矢kl]

对于不变系，全部w(x’,xx”)=0;x,x’,x”=0到3，W(r,x)=1；x=0到3，

可见，可变系与不变系相比，有很大的差别，所增加的部分都可由相应的矢算完全具体地推导出来。

类似地，也容易推导出可变系的其它各高次、线的电动力学方程。

   当然，这只有由可变系空多线矢的代数和解析矢算，才能给出。

(未完待续)