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相對論、量子力學及其場論的,本質、規律,及其必然且必需的發展(78)
實際觀測表明:(9.2)表達的每轉“進動角”並不正確,須變換為本按比例可變基矢系。
(接(77))
這是因為該式的導出並未考慮到非慣性牽引運動系時空的彎曲特性,而採用了不變基矢系[基矢系(0)]表達(1)點的動軌跡。
為此,將(9.1)由按[基矢系(0)]變換為按可變基矢系[基矢系(!)]:
L(0,(1)) ~正或負2/(cos[角r(0,1)]sin[角r(0,1)](2c^2t(0,1)^2
(1+e(0)sin[角r(0,1))^2/p(0) -1])
(1+e(0)sin(1-3KM(0(0))/(p(0)c^2)) [角r(0,1)]
-(3派/2)e(0)KM(0(0))/c^2 cos[角r(0,1)]
-2p(0)(1+(1+e(0)sin[角r(0,1)])^3/((1+e(0)sin[角r(0,1)])^2
-p(0)^2/2c^2t(0,1)^2))e(0)KM(0(0))/c^2
([角r(0,1)]-派/2)cos[角r(0,1)] +…), (9.1')
由(9.1')可見,每當差[角r(0,1)(1)]~2派/(1- 3 KM(0(0))/(p(0)c^2)或~2派(1+3 KM(0(0))/(p(0)c^2) 弧度時,M(0,1)的運動軌跡重複,即可求得每轉“進動角”為:
[進動角(1)]= 差[角r(0,1)(1)]-2派~6派KM(0(0))/(p(0)c^2)弧度/轉, (9.2')
(未完待續)
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