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哈!
广义相对论与狭义相对论的根本不同,是在于:
狭义相对论是:将经典物理学的3维空间矢量纠正为4维时空矢量,广义相对论是:从4维时空牵引运动矢量变换产生的时空弯曲特性,而放弃矢量,采用处理有关问题的方法。
但是, 没有各维相应的可变系矢量,就有诸多不便,并造成,例如前面已提到的所谓“引力波”严重错误。
其实,各维牵引运动的变换应是相应牵引运动矢量的变换,本人采用各维牵引运动位置矢量变换的各相应可变系矢量,就解决了矢量表达各维矢量弯曲问题。
创新,发展,弥补、纠正了现有相应理论的严重缺陷、错误,提供了解决有关问题的有力工具!
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可变系时空多线矢物理学 (接 20)
21. 时空可变系的建立
广义相对论与狭义相对论的根本不同,是在于:
狭义相对论是:将经典物理学的3维空间矢量纠正为4维时空矢量,广义相对论是:从4维时空牵引运动矢量变换产生的时空弯曲特性,而放弃矢量,采用处理有关问题的方法。
但是, 没有各维相应的可变系矢量,就有诸多不便,并造成,例如前面已提到的所谓“引力波”严重错误。
其实,各维牵引运动的变换应是相应牵引运动矢量的变换,本人采用各维牵引运动位置矢量变换的各相应可变系矢量,就解决了矢量表达各维矢量弯曲问题。
例如,4维时空矢量由以*为中心变换到以‘为中心,相应的可变系是:
r0’[0’矢]=r0*cA[0*矢]-r1*sA[1*矢]-r2*cB[2*矢]+r3*sB[3*矢]
r1’[1’矢]=r0*sA[0*矢]+r1*cA[1*矢]-r2*sB[2*矢]-r3*cB[3*矢]
r2’[2’矢]=r0*cB[0*矢]-r1*sB[1*矢]+r2* cA[2*矢]-r3*sA[3*矢]
r3[3’矢]’=r0*sB[0*矢]+r1*cB[1*矢]+r2*sA[2*矢]+r3* cA[3*矢] 即:
ra’[a’矢]={矩阵R(a’a*)ra*[a*矢],a*=0到3求和},a’ =0到3求和,
矩阵R(a’a*)=cA-sA-cB+sB
sA+cA-sB-cB
cB-sB+cA-sA
sB+cB+sa+cA,而有:
dr’[1线矢]=dra’[a’矢] a’ =0到3求和
={dR(a’a*)ra*[a*矢],a*=0到3求和},a’ =0到3求和
={dra’(偏分ra'R(a’a*))ra*[a*矢],a*=0到3求和}
,a’ =0到3求和
={dra’(w(a’a*)[a’矢])},a’ =0到3求和
=w(a’a*) dr*[1线矢],
w(a’a*)[a’矢]
=(偏分ra'R(a’a*))ra*[a*矢] ,a*=0到3求和,
w(a’a*)=(偏分ra'R(a’a*))ra*,a*=0到3求和,是时空联络系数(Riemann-Christoffel符号),具体表达了弯曲时空的基本特性。
类似地,n维矢量相应的可变系是:由n维的正交归一矩阵R(a’a*),联络系数(Riemann-Christoffel符号) w(a’a*),表达。
可见,只要根据各维牵引运动矢量给出各该维的正交归一矩阵R(a’a*),联络系数(Riemann-Christoffel符号) w(a’a*),就可以由w(a’a*)乘相应的矢量构成相应的可变系矢量,进行有弯曲特性的矢量运算。
3维空间矢量相应的可变系是:由3维空间的正交归一矩阵R(a’a*),联络系数(Riemann-Christoffel符号) w(a’a*),表达。
6维牵引运动矢量的牵引运动变换:
对于6维的牵引运动矢量,
r(6)={r01^2+r02^2+r03^2+ r23^2+r31^2+r12^2}^(1/2),
r(3)={r01^2+r02^2+r03^2}^(1/2), r(2)={r02^2+r03^2}^(1/2),
r(3.)={r23^2+r31^2+r12^2}^(1/2), r(2.)={r31^2+r12^2}^(1/2),
cA=r01/r(3), sA=r(2)/r(3), cB=r02/r(2), sB=r03/r(2),
cC=r23/r(3.), sC=r(2.)/r(3.), cD=r31/r(2.), sD=r12/r(2.),
由以*为中心变换到以‘为中心,相应的变换矩阵变换是:
r01’=r01*cA -r02*sA 0 -r23*cC +r31*sC 0
r02’=r01*sAcB+r02*cAcB -r03*sB -r23*sCcD-r31*cCcD+r12*sD
r03’=r01*sAsB+r02*cAsB+r03*cB-r23*sCsD-r31*cCsD-r12*cD
r23’=r01*cC -r02*sC 0 +r23*cA -r31*sA 0
r31’=r01*sCcD+r02*cCcD-r03*sD+r23*sAcB+r31*cAcB -r12*sB
r12’=r01*sCsD+r02*cCsD+r03*cD+r23*sAsB+r31*cAsB +r12*cB
惯性牵引运动,各3角函数由各速度函数代入,变换不随时间改变。
非惯性牵引运动,各3角函数由各位置函数代入,变换随时间改变。
以上非惯性是6维的力。
对于时空自旋力和时空电磁力是6维的力,其相应牵引运动就必须使用这种变换。
也与4维时空矢量同样的方法,由6维时空牵引位置矢量的变换建立相应的可变系,进行相应的弯曲时空的矢算。
相应的变换矩阵R((0j,kl)’(0j,kl)*))是:
cA - sA 0 - cC +sC 0
sAcB+ cAcB - sB - sCcD- cCcD+ sD
sAsB+ cAsB+ cB- sCsD- cCsD- cD
cC - sC 0 +cA - sA 0
sCcD+ cCcD- sD+sAcB+cAcB - sB
sCsD+ cCsD+ cD+sAsB+cAsB +cB
相应的时空联络系数(Riemann-Christoffel符号) 是:
w((0j,kl)’(0j,kl)*)
=(偏分r(0j,kl)'R((0j,kl)’(0j,kl)*))r(0j,kl)*
,(jkl)*=123循环求和,(jkl)’=123循环求和,
类似地,也可给出由12维时空牵引位置[22,1矢量]、[22.1矢量],以及3维时空牵引位置[(22,22)1矢量]、[(22,22).1矢量]的变换建立相应的可变系,进行相应的弯曲时空的矢算。
http://blog.sciencenet.cn/blog-226-1211093.html
类似地,n维矢量相应的可变系是:由n维的正交归一矩阵
R(a’a*),联络系数(Riemann-Christoffel符号) w(a’a*),表达。
可见,只要根据各维牵引运动矢量给出各该维的正交归一矩阵R(a’a*),联络系数(Riemann-Christoffel符号) w(a’a*),就可以由w(a’a*)乘相应的矢量构成相应的可变系矢量,进行有弯曲特性的矢量运算。
3维空间矢量相应的可变系是:由3维空间的正交归一矩阵R(a’a*),联络系数(Riemann-Christoffel符号) w(a’a*),表达。
类似地,对于各维的时空r(n(4))[X矢]矢量,也都分别有相应的可变时空多线矢,和相应的各正交归一矩阵R(a’a*),联络系数(Riemann-Christoffel符号) w(a’a*),表达式。
(未完待续)
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广义相对论与狭义相对论的根本不同,是在于:
狭义相对论是:将经典物理学的3维空间矢量纠正为4维时空矢量,广义相对论是:从4维时空牵引运动矢量变换产生的时空弯曲特性,而放弃矢量,采用处理有关问题的方法。
但是, 没有各维相应的可变系矢量,就有诸多不便,并造成,例如前面已提到的所谓“引力波”严重错误。
其实,各维牵引运动的变换应是相应牵引运动矢量的变换,本人采用各维牵引运动位置矢量变换的各相应可变系矢量,就解决了矢量表达各维矢量弯曲问题。
创新,发展,弥补、纠正了现有相应理论的严重缺陷、错误,提供了解决有关问题的有力工具!
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