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可变系时空多线矢物理学 (接 4维时空的6维电磁力)

已有 2071 次阅读 2020-1-26 20:10 |个人分类:物理|系统分类:论文交流

可变系时空多线矢物理学 (接 4维时空的6维电磁力)

总结3维经典电磁学实验成果得出麦克斯韦方程,全面表达了电磁学,的各种特性,及其相互关系。

而所有那些实验都只是在地球这个惯性系中进行的,它们是否适合于有时空弯曲特性的非惯性牵引运动系?

由以上,4维时空6维电磁力[3线矢]4维时空6维电磁力[1线矢]4维时空矢算的微分形式,就才可见:它们完全可由4维时空相对论电磁学和相应的4维时空矢算,直接推导得到,就才能具体证明麦克斯韦方程的普适性。

而且,对于电中性粒子4维时空6维自旋力[3线矢]4维时空6维自旋力[1线矢]4维时空矢算的微分形式,就也可得到类似的方程组。

这些也都具体表明:本博主创建的“4维时空矢算”的重要作用。

带正或负q1粒子3空间的势[1线矢]:

s(3)[1线矢]=q1/r(3)[1线矢]

=q1[1线矢]/{r(3)j^2,j=13求和}^(1/2)

量纲:[Q]/[L]

带正或负电荷粒子,q1q2,的3空间的电力[1线矢]= s(3)[1线矢]的时间导数:

f(3)[1线矢]=q2d{s(3)[1线矢]}/dt

     =q2q1v(3)[1线矢]/{r(3)j^2,j=13求和}^(3/2)

    量纲:[M][L][T]^(-2)

带正或负电荷粒子q1q23空间磁力[1*线矢]:

f(3)[1*线矢]=q2v(3)[]{(3)[]s(3)[]}

 =q2q1{v3,j*[(1/{r3,j^2,j=13求和}^(1/2))l*/偏r3,k*]

-偏(1/{r3,j^2,j=13求和}^(1/2))k*/偏r3,l*}

        ,j*k*l*=123循环求和,量纲:[M][L][T]^(-2)

电中性粒子m13空间的势[标量]

s(3)[标量]=m1/r(3) =m1/{r(3)j^2,j=13求和}量纲:[m]/[L]

电中性粒子m1m23空间势s(3)的时间导数[1线矢]

m2ds(3)[1线矢]/dt

  =m1m2{(v(3)j/rj)[j],j=13求和}

/[r(3)j^2,j=13求和]^(3/2)量纲:[m]^2[L]^(-1)[T]^(-1)

电中性粒子m1m2的引力[1线矢]

f(3)=k m1m2{(v(3)j/rj)[j],j=13求和}

/[r(3)j^2,j=13求和]^(3/2)量纲:[m][L][T]^(-2)

     由以上可见:

   3维空间的“势”4维时空的“势”,有完全不同的含义,前者是3维空间距离的倒数,后者只是时空位置矢量各维的差值。

   3维空间的,“电力势”是矢量,“引力势”是标量,引力只是3维空间的物理矢量,而且,只有3维空间,才可以有“标量”的“引力势”,由于引力常量,k的量纲,才使引力有力的量纲,由于引力常量,k,很小,带电粒子本身的引力与其电力、磁力相比就都完全可以忽略不计。

(未完待续)




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