可变系时空多线矢物理学 (接 4维时空的6维电磁力)

总结3维经典电磁学实验成果得出麦克斯韦方程，全面表达了电磁学，的各种特性，及其相互关系。

而所有那些实验都只是在地球这个惯性系中进行的，它们是否适合于有时空弯曲特性的非惯性牵引运动系？

由以上，4维时空6维电磁力[3线矢]和4维时空6维电磁力[1线矢]，4维时空矢算的微分形式，就才可见：它们完全可由4维时空相对论电磁学和相应的4维时空矢算，直接推导得到，就才能具体证明麦克斯韦方程的普适性。

而且，对于电中性粒子4维时空6维自旋力[3线矢]和4维时空6维自旋力[1线矢]，4维时空矢算的微分形式，就也可得到类似的方程组。

这些也都具体表明：本博主创建的“4维时空矢算”的重要作用。

带正或负电荷q1粒子3维空间的势[1线矢]：

s电(3)[1线矢]=q1/r(3)[1线矢]

=q1[1线矢]/{r(3)j^2,j=1到3求和}^(1/2)，

量纲：[Q]/[L]，

带正或负电荷粒子，q1对q2，的3维空间的电力[1线矢]= s电(3)[1线矢]的时间导数：

f电(3)[1线矢]=q2d{s电(3)[1线矢]}/dt

     =q2q1v(3)[1线矢]/{r(3)j^2,j=1到3求和}^(3/2)，

    量纲：[M][L][T]^(-2)，

带正或负电荷粒子q1对q2，3维空间磁力[1*线矢]：

f磁(3)[1*线矢]=q2v(3)[矢]{偏(3)[矢]s电(3)[矢]}

 =q2q1{v3,j*[偏(1/{r3,j^2,j=1到3求和}^(1/2))l*/偏r3,k*]

-偏(1/{r3,j^2,j=1到3求和}^(1/2))k*/偏r3,l*}

        ,j*k*l*=123循环求和，量纲：[M][L][T]^(-2)，

电中性粒子m1，3维空间的势[标量]

s(3)[标量]=m1/r(3) =m1/{r(3)j^2,j=1到3求和}，量纲：[m]/[L]，

电中性粒子m1对m2，3维空间势s(3)的时间导数[1线矢]：

m2ds(3)[1线矢]/dt

  =m1m2{(偏v(3)j/偏rj)[j矢],j=1到3求和}

/[r(3)j^2,j=1到3求和]^(3/2)，量纲：[m]^2[L]^(-1)[T]^(-1)，

电中性粒子m1对m2，的引力[1线矢]：

f引(3)=k m1m2{(偏v(3)j/偏rj)[j矢],j=1到3求和}

/[r(3)j^2,j=1到3求和]^(3/2)，量纲：[m][L][T]^(-2)，

     由以上可见：

   3维空间的“势”与4维时空的“势”，有完全不同的含义，前者是3维空间距离的倒数，后者只是时空位置矢量各维的差值。

   3维空间的，“电力势”是矢量，“引力势”是标量，引力只是3维空间的物理矢量，而且，只有3维空间，才可以有“标量”的“引力势”，由于引力常量，k，的量纲，才使引力有力的量纲，由于引力常量，k，很小，带电粒子本身的引力与其电力、磁力相比就都完全可以忽略不计。

(未完待续)