统一场论实例（2C）2个电中性经典粒子的运动方程、时空轨迹

 电中性粒子(r(3)/(ct))^2（例如，按3位有效数字）趋于0，而r(4)可近似

=ict，即可当作经典粒子处理。

   电中性经典粒子B、A间，相互作用力只有引力。

电中性经典粒子B绕A的引力运动方程为：d^2rB(3)/dtB^2=gB(3)=kmA/rB(3)^2，

由其相应矢量方程的相应初始和边界矢量条件，vB(3)0、rB(3)0，积分，

其解就只能解得：其各维运动轨迹为：圆锥曲线(椭圆、双曲线的一支、抛物线)，或其特例(圆、直线)。

而不可能同时形成或产生不同的能态，没有能级间的跃迁，也不能产生静止质量=0的粒子，因而，不能形成任何的“波 ”。

电中性经典粒子B在以粒子A为中心的 2维坐标系中的距离为：

rB(3)^2=rB1^2+rB(2)^2，

可表达为如下的椭圆，有：

(ar1B)^2+(b r(2)B)^2=1,

ax=r1B/r(3)B,  by=r(2)B/r(3)B,

   电中性经典粒子B绕A的运动轨迹为：

B距A为rB(3)，绕着以A为焦点，rB1为长轴，rB(2)为短轴的椭圆轨迹运动，即:

(x+rB1-rB(2))^2/rB1^2+(y+rB(2))^2/rB1^2=1,

时空距离r(4)B[1线矢]=ictB[t基矢]+r(3)B[(3)基矢]，可表达为如下双曲线：

(ar(3)B)^2-(b c tB)^2=1,

ax=r(3)B/r(4)B,  by=c tB/r(4)B,

 按r0B=ictB， c是所在介质的光速(c=真空中光速c0乘n光（所在介质的光折射率）)乘tB，(均匀介质中n光为常量，在真空中n光=1)，由已知的r0B，确定相应的tB。

  B绕A的轨迹r(4)B是如上，以坐标系原点为中心，r(3)B=+a或-a、r0B=+b或-b，的双曲线一支。

     将其坐标转90度角：r(3)*B=r(3)B， r0*B=r0B，

r0*B轴和r(3)*B轴分别为其相应的正、负渐近线，再平移至：

r(3)#B=r(3)*B+a，r0#B=r0*B+b，

与r(3)#B轴交于K点：r0#B=0，r(3)#B=-k，k=t#B0(t#B0+1)=(r0*B0+b)(r0*B0+b+1)=(r0B0+b)(r0B0+b+1)，

而原双曲线方程成为：

(r(3)#B-r(3)#B0)(r0#B-r0#B0)=-k，

由已知的：r(3)#B=-k、r(3)B0、r0B0，按此双曲线一支上任何一点的r(3)#B与r0#B确定另一点的坐标，而求得代表此双曲线一支上各点的r(4)B。

由已知的r0B，按相应波长光子的红移量，z光B按的相应公式，确定相应的z光B。

  也可由相应波长光子的红移量，z光B按相应的公式确定tB。

并类似地由tB确定相应的r(3)B和r(4)B。