4维时空可变系各种力多线矢

本博主的博文“矢量和矢算从3维空间到4维时空的发展”http://blog.sciencenet.cn/blog-226-1064040.html

已创建表达、解决了4维时空的各类多线矢及其矢算。

    本博主的博文”4维时空各种物理矢量”

http://blog.sciencenet.cn/blog-226-1064072.html

按4维时空的各类多线矢的矢算，不仅导出远程的电磁力2-线矢，还给出了近程的，强电磁力22,1-线矢、弱电磁力22,1-线矢，具体给出相应强力与弱力的特性，而能统一研讨、矢量区分，物体运动的时空自旋力（即：3维空间的运动力和离心力）与物体相互作用的，4种自然力。

   但是，这些力都只是在不变系导出的。

本博主的博文“4维时空可变系多线矢的建立”

http://blog.sciencenet.cn/blog-226-1064815.html

   根据两参考系间牵引运动产生时空弯曲的机制，采用牵引位置1-线矢方向余弦各分量组成的正交归一矩阵，建立起[可变基矢系X] 与[不变基矢系A]之间的如下关系：

[可变基矢系X] =[矩阵C(XA)] [不变基矢系A]; 并有：

[不变基矢系A]= [矩阵C(AX)] [可变基矢系X], 即：

[基矢X(x)]=[C(XA(xa)) [基矢A(a)],a=0到3], x=0,1,2,3；

[基矢A(a)]=[C(AX (ax)) [基矢X(x)],x=0到3], a=0,1,2,3，

   因而，只要确定参考系的牵引位置1-线矢就能由其[不变基矢系A]和相应的正交归一矩阵C(XA)得到相应的[可变基矢系X]。

即可，从[可变基矢系X]的位置1-线矢，利用普适于非惯性牵引运动系弯曲的黎曼型时空中各点处的多线矢矢量和矢算法则，按博文”4维时空各种物理矢量”，演绎导出普适于非惯性牵引运动系弯曲的黎曼型时空中各点的各运动方程，它们也都自然地含有各时空联络系数，仅当这些系数全部为零时，才也都蜕化为通常(惯性牵引运动系、平直的欧基里德时空)已知的各相应方程。

本博主的博文“非惯性牵引动运动系的各电动力学方程”

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   已按反应[可变基矢系X] 与[不变基矢系A]之间牵引运动产生时空弯曲特性的采用牵引位置1-线矢方向余弦各分量组成的正交归一矩阵，建立起的关系导出了非惯性牵引动运动系的各电动力学方程。

因而，对于其它的各种力，也能由4维时空可变系解析矢算演绎地推导得出：非惯性牵引动运动系的相应各种力的表达式和运动方程。

同样地，对于任意 (包括非惯性) 牵引运动系的各种多线矢量场，按可变系,各线基矢系，分别表达。

各矢量的微分、偏分，都含有各时空联络系数(Riemann-Christoffel符号)的相应函数。

因而，具体表达弯曲时空的基本特性。

其中的各物理量就都与全部时空联络系数w(w,vu)；w,u,v=0,1,2,3, 全部Wr(b)a；a=0,1,2,3，有关，具体反应时空的弯曲特性。。

弥补了现有理论的不足。

现有通常已知的相应各式（尚无各高次、线矢量的各量）都只是其在惯性牵引运动系平直时空，全部时空，联络系数w(w,vu)=0；w,u,v=0,1,2,3, 全部Wr(b)a=1；a=0,1,2,3，的简化特例。