通过合成实验发现，SD颗粒具有最高的ARM，但是其机制一直不清楚(Dunlop and Ozdemir,1997)。Egli和Lowrie(2002)重新推导了ARM的理论公式。

其基础理论是SD颗粒，其磁矩的变化由磁矩的偏转引起。对于磁铁矿，其粒径一般小于60 nm。在这种情况下，ARM随着d²成正比关系。在60-200 nm时，SD颗粒从稳定SD变为涡旋结构，其H_K大幅下降，因此，在这种情况下，ARM以d^-0.8的规律随着粒径增加而衰减。

对于多畴颗粒来说, 剩磁的获得主要靠磁畴壁的移动来控制。因此上述理论不适合多畴颗粒。实验结果表明, 多畴颗粒也能获得ARM。虽然多畴颗粒单位质量归一化后的ARM要比SD的低1-2个数量级，但是当多畴颗粒的含量比较高时, 它对样品ARM的贡献就不能忽略。

单畴颗粒与多畴颗粒的矫顽力明显不同。因此，对ARM进行交变退磁是分开二者携带ARM的有效途径(Liu et al., 2005)。此外，部分ARM (pARM，H_AF> 20 mT)也可以有效地压抑多畴信息(Liu et al., 2005)(图6.5)。因此，pARM (H_AF > 20 mT) /ARM可以反映单畴和多畴的相对贡献。该比值越小, 表明多畴的影响越大。

和TRM类似，ARM也具有叠加性 (Additivity) 和互反性(Reciprocity)

   对于一组SD颗粒来说，其粒径与矫顽力具有独立的分布，因此，即使两个颗粒的形态一样，由于矫顽力不同，其相应的能垒会不同，进而其解阻温度不同。这样，对于解阻温度处于一个温度区间(T1, T2)的SD颗粒，其获得的pTRM(T1, T2)与在温度区间(T2, T3)之间获得的pTRM(T2, T3)完全独立，互不干扰。因此，单畴颗粒获得的部分热剩磁(pTRM) 具有叠加性, 也就是在不同的独立温度段获得的部分热剩磁(pTRM) 加起来等于总的TRM:

因为TRM与ARM有一定的类比性，Yu et al. (2002)研究了pARM的叠加性。与pTRM的区别在于，pARM考察的是矫顽力谱，而不是解阻温度谱。

有趣的是, 这种叠加性不但对单畴颗粒成立, 对于多畴的颗粒也成立. 此外, 磁相互作用对ARM的影响很大， 但是这并不影响ARM的叠加性质, 这表明, 磁相互作用对不同矫顽力的样品具有类似的影响.

互反性指在两个场H1和H2之间获得的pARM可以在这两个场之间被完全退磁. 和TRM类似, 这种性质只对小粒径的颗粒(比如, 单畴和小的假单畴) 成立, 而对于大的假单畴和多畴颗粒, 会存在着一个残余值(tail), 只有高于H2的场才能完全把这个残余剩磁退掉。