上个世纪，当面对月球上带回的样品时，古地磁学家心里痒痒的，要是能确定样品记录的磁场强度信息，就可以研究月球的月核发电机演化历史，这会是非常大的科学成就！可是，想要精确地确定样品记录的古强度，需要加热样品，但是样品会发生热改变。

当年美国人送给中国极少量的月岩样品，只有小指尖那般大小，比金子贵重不知多少倍。想要烧这些月球岩石样品？门都没有！

既要研究这些珍贵的岩石，又不能烧，古地磁学家沉思，如何解决这个难题？于是，一个类比方案出台了，那就是在实验室的常温下让样品获得非磁滞剩磁ARM（Rimbert，1959），它可以模拟TRM，并避免热处理对样品的影响。

可见ARM的提出是为了古地磁学研究。与天然剩磁不同，非磁滞剩磁（Anhysteresis remanent magnetization, ARM）是在实验室条件下获得的。随后，ARM在岩石磁学和环境磁学（Rock and Environmental Magnetism）领域被广泛应用。

获得ARM需要一个幅度逐渐衰减的交变场AF（一般<200 mT）中, 同时需要叠加一个较小的直流场（DC, 一般为几十mT）。这个直流场和地磁场同处一个量级，显而易见是为了模拟地磁场的影响。

ARM和TRM到底有哪些类似的地方呢？

从实验设计来看，其中AF退磁过程可以类比于热退磁过程，DC场的作用与获得TRM的外加场作用相同。通过AF+DC过程，当交变退磁场的幅值衰减到零时, 样品会获得一个与DC场成正比的剩磁ARM。

和TRM一样，ARM与DC场成正比，所以当DC场为零时，其实就是给样品的剩磁进行了系统的AF退磁，所以ARM也就为零。这种行为就是非磁滞行为，所以把这种剩磁称之为非磁滞剩磁。

交变场（AF）可以被看成是一系列连续变化的直流场。AF的变化具有周期性，其振幅随着时间逐渐衰减到零。当AF>0时，样品获得一个正向等温剩磁。在随后的半个周期AF<0时，样品会获得一个负向的等温剩磁。只要AF的频率足够高，在零场中, 样品最后获得的正向磁矩与反向磁矩大小相等, 相互抵消, 总磁矩为零, 从而达到退磁的状态。

根据尼尔理论，当存在外场H₀时，沿着平行与反平行外场方向的弛豫时间值不再相等。

假定交变场和直流场分别为H_AF和H_DC。在任意时刻，样品所受的外力为H_AF和H_DC的矢量和　　                    这样，对在AF的正向期和反向期的弛豫时间，当外场为零时，弛豫时间相等。只要时间足够长，SD颗粒在平行与反平行于易磁化轴的方向具有同等的偏转概率，因而，最终在两个方向上的磁矩大小相等，方向相反，互相抵消。当存在一个向右的外场时，由于向右偏的弛豫时间偏大，这样更多SD颗粒的磁矩会沿着外场方向偏转。 

通过重复以上的过程时，最终会沿着向右的方向有更多的颗粒偏转。当AF逐渐减小后, 由于存在能垒的作用下, 随意偏转的磁矩也越来越小，其影响可以忽略时，所对应的H_AF就定义为剩磁的阻挡场(和热剩磁中的阻挡温度类似)。最终样品得到一个不为零的净磁矩, 也就是ARM。      

对于弱场,  ARM与DC场呈正比。不同的研究人员会选择不同的DC场，造成ARM的值无法直接对比。为了消除DC场的影响，常常把ARM用DC场归一化，得到ARM磁化率（c_ARM），其量纲和磁化率的一样, 为m³kg^-1。